[分享]AANT中光线像差DETAILS部分的格式和含义 [复制链接]

摘自User's Manual 10.3.1.2节 J# kl 7
 
我们讲到AANT文件定义像差的格式：http://www.opticsky.cn/read-htm-tid-132706.html Xe+,wW3YF  
其中有一种像差定义分为GOALS部分和DETAILS部分。GOALS部分的格式已经讲过，现在我们来说一说DETAILS部分。 4m-I5!=O  
在DETAILS部分，可以使用以下输入指定个别光线进行校正，其格式如下，必须放在GOALS部分之后： .4l/_4,s_  
{ A / S / MUL / DIV } { ICOL / P } name HBAR XEN YEN GBAR [ SN ] t]-uw-E  
其中name为以下中的一个：

xE-7P|2	*{o UWt   YA	]Zf6Yw.Y   ZA	j!z-)p8hy   RA	lHB ) b}7E   XG	~LQ[4h<J !   XL
eb|i3.	w-$[>R[hw   YC	G9g6.8*&   OPD	+([!A6:   RC	,1/}^f6   YG	.C]cK%OO N   YL
!SsHAE|	:"o o>   YP	l\$+7|W   OPP	l|V;Ys5f   HFREQ	ug`NmIQP   ZG	V,ZY *f0   ZL
_;RVe"tR#	]+H?@*b`   XA	Qju`e Eo   ZZ	4FMAz^   HBRAGG	j*;N\;iL!*   ZZG	W0cgI9=9   ZZL
VK3it3FI>3	u2(eaP8d   XC	}vt%R.u   HH	zX7q:Pt   HEFFIC	4QJ8Z t   HHG	cyd~2\Kv~   HHL
%G3sjnI;l	jQj,q{eA   XP	9x`4 RE   DSLOPE	eUO9a~<   HSFREQ	kVDe6},D7   FLUX	xU9@$am   PL
?HHzQ4w%{	pz doqAVI   XE	EqM;LgE=   YE	#<CIFV H   ZE	;Pb8YvG1$   ZZE	F#+.>!   HHE
,R wfp=*E	w>~M}Ahj   ERROR	uL?vG6% ^1   UNI	YTyX`Y#   UNR	%3Bpn=k>   OPL	k<4P6?   ILLUM

KhM.T
c  
A、S、MUL和DIV确定像差的分量如何与任何先前的分量组合(加、减、乘或除)。在复杂情况下控制边缘羽化的特殊像差形式是可用的。

VS/;aG$&y   ICOL	?$%% Mp(   是色差编号。可以用“P”代替主色差，但不能用“M”。
2RppP?M!   YA	8TZENRzx-|   是光线的Y坐标的实际值。注意，如果镜头是AFOCAL，像这样的横向的量会变成角量。
>[*4Tjg   YC	"<l<& qp   是光线的Y坐标，相对于主色差的主光线的Y坐标
)%JD8;[Jq   YP	b7h+?!H]R   是光线的Y坐标，相对于要求的色差的主光线的Y坐标。
. `C V^\   XA	SQ#7PKH   是光线的X坐标的实际值。
(v#pj8aE   XC	cBEHH4U   是光线的X坐标，相对于主色差的主光线的X坐标。
[6gO   XP	=l`OHTg   是光线的X坐标，相对于要求的色差的主光线的X坐标。
hG Apuy   ZA	RIhOR8)   是光线的Z坐标的实际值。
YL^Z4: p   OPD	Rrqg[F+   是光程差，以要求色差的波长的波为单位，在该色差下光线的路径和主光线的路径之间的差，以主色差的主光线点作为OPD参考球面的中心。球面可以或不可以投影到无穷远取决于德拜近似是否有效。
.RRlUWu   OPP	p#H]\P'   是光线的OPD，以所要求的色差的主光线（principal ray）的截距作为参考球面的中心。
vD=%`G[m   RA	D[>W{g $   是光轴到光线截距的径向距离。总是正的。
4# Eul   RC	MD'>jO;n   是在主色差中光线截距到主光线的截距的径向距离。它总是正的。
(@]tG?I=   ZZ	n,KA&)/s   是在表面折射后光线路径在X-Z平面上投影的角度的正切。
C+l?k2   HH	vg^M yn    是在表面折射后在Y-Z平面上光线路径投影的正切。
#@_1f E   UNI, |< N frz   UNR	v*P[W_.   UNI是在表面折射之前从表面法线出发的光线角度，以度数为单位，且始终为正。UNR是折射后的角度。这些量的目的是使防止非常陡峭的光线截距变得简单，这将引入非常高阶的像差，并且通常会阻碍优化程序的收敛。只要给出一个合理的目标角度，比如60或70度，如果当前角度超过这些值。其他可以影响陡峭角度的选项是DSLOPE像差和ASC。
x N`T   HFREQ	.C5@QKU   是光线最后遇到的HOE或光栅的局部光栅频率，单位cy/mm。沿条纹平面测量。
.s};F/(diD   HSFREQ	F";FG 0   是沿表面测量的光栅频率，而不是垂直于条纹平面测量的。
="B n=>   FLUX	u7muaSy   是给定光线/表面截距处的光通量水平与轴点处的光通量水平之差，除以轴上光通量；给出光通量值的分数变化。如果系统处于OBG模式或使用的是OBA的高斯版本，则该计算包括cos**4衰减和切趾以及高斯衰减。小于零的值表示该区域的光通量降低。 K}2Npo FS   该特性可以用来控制光束映射，将高斯光束转换成平顶光束。要做到这一点，只需在几个区域将光通量定位为零。这样就可以使在这些点处的光束的平面度最小化。 %3,xaVN   请记住，如果请求的表面在衍射孔径(如针孔)之后，这将不能很好地起作用，因为在这种情况下，表面上的光通量并不仅仅受几何光学的控制。同样，它不能用于校正cos**4，因为它将结果与主光线而不是光轴的结果相比较。较正这种现象，使用ILLUM像差。 }[,3yfiX   还有一个FLUX命令用来分析光通量的均匀性。
wD=am   XG, YG, ZG	G?[-cNdk   是光线的全局(X, Y, Z)坐标。
ahp1!=Z-=   ZZG, HHG	z~.9@[LG]   是全局角度正切(见上面的ZZ、HH)。
@)z*BmP   XL, YL, ZL, ZZL, HHL fq Y1ggL	7!- \L7<   是对应的局部(X, Y, Z)坐标和角度正切。
OROqT~6G   XE, YE, ZE, ZZE, HHE	=>YvA>izE   对应的EXTERNAL(X, Y, Z)坐标和角度正切。
.&(8(C   ERROR	 ^Fp=y ,D   这种像差与其它的像差非常不同，并且只能单独使用，不用定义其它像差。它的目的是校正目前有光线故障而不能正常优化的透镜。可能永远都不应该请求这种异常，而是使用下面描述的自动版本。 cQ,9Rnfl,   SYNOPSYS使运行这个特性变得很容易。如果由于光线故障无法进行优化，请立即单击按钮 描述:请输入描述 图片:图片2.png 。程序将创建并运行一个快速优化，用ERROR校正在AANT文件中第一个有问题的光线，在最近的PANT文件中使用当前变量。完成后，光线应该完全追迹。然后程序自动发出GDS命令，该命令将返回最后一个MACro，这应该是您的优化MACro。（一定不要在MACro的开头放置GET或FETCH；希望从ERROR像差得到改善的透镜开始）只有在首次尝试运行优化并遇到光线故障时，并且只有在以MACro的形式输入优化文件时，才使用此过程。 9cOx@c+/   虽然在此步骤之后有问题的光线通常会追迹，但其他光线仍然会出现故障。如果是这样，只需重复这个过程，再次单击此按钮。这将校正第一个仍然故障的光线，以这种方式可以将它们全部追迹。为了更快地收敛，最好在AANT文件的开始处放置要求最高的光线，这样它们将在早期得到修复。之后剩下的光线应该没问题。当然，镜头的构造可能非常糟糕，以至于即使多次使用这个功能也无法让光线通过，所以它不能保证起作用。但在大多数情况下都取得了优异的结果。 KW>VOW<.   但是，只有当当前定义的变量能够修复光线故障时，这个按钮才会起作用。如果没有，可能需要创建一个全新的MACro，只用这个像差，并包含一组您认为有效的新变量。(不过，在得到合理的结果之前，使用WorkSheet滑块修改镜头可能更容易一些。) a4u^f5)@   如果预期一条或多条光线将无法追迹，可以通过在SYNOPSYS命令的第4个词中添加FIX这个词来简化事情。因此, I HVMHOq}'             SYNOPSYS 20 0 FIX 1"$R 3@s;   然后，当初始系统失败时，程序将自动运行修复程序，循环直到所有光线追迹。如果它在合理的时间内不收敛，您可以使用停止标志按钮 描述:请输入描述 图片:图片1.png 中止进程。 kJeu40oN   要实现自己的误差像差，首先确定哪个光线的误差最大。（通常是全视场上边缘光线；请求TFAN，看看哪边最渐晕。）然后在评价函数中加入一个像差: ;KS`,<^-   M 1 1 A P ERROR 1 0 1    (for that ray) <_f`$z   较正的误差是因为它是负的而最终产生MCS或TIR误差的平方根的参数值。在这个例子中，我们给它一个正目标，程序朝那个值优化镜头。但是，是否到达目标并不重要，因为只要光线追迹无误，评价函数就变为零，运行就终止了。然后可以用通常的评价函数进行优化。 ,cS0   需要注意的是：如果使用Fix Ray按钮 描述:请输入描述 图片:图片2.png 来运行这个功能，那么当错误纠正过程完成时，必须恢复原始变量和评价函数定义。为此，返回最后一个MACro，我们假定它包含PANT和AANT文件。然后，它将跳过该文件中的所有命令，除了PANT、AANT、DAMPING、SNAP和SYNOPSYS命令，以便在此之前的任何东西(比如GET命令)都不会改变已校正的镜头。
.Qk{5=l6P   DSLOPE	jZ/+~{<   这个像差追迹光线以找到目标表面的截距坐标。返回值是表面本身在截距点处的斜率，总是正的，以度为单位。这是为了避免过于陡峭的表面可能难以统一镀膜。因此，表面12现在太陡，要使其在主光线点上变平到45度的斜率，可以用  x@ 6\Ob   M 45 1 A P DSLOPE 1 0 0 0 12 %1Jd^[W   也可以用自动斜率控制来控制镜头中所有表面的陡度。 k .{G&]r{   我们可以用命令SLOPE来计算所有表面的当前斜率。在用这个像差控制斜率之前，最好先知道斜率值。然后试着一步一步地改变它。(太大的突然变化可能对镜头造成太大影响，以至于原本出色的设计在哪里都找不到。)

O*4gV}:G  

=~$U^IsWA   HBRAGG	iUCwKpb9   是HOE的光线截距角度和布拉格角之间的差。这是一个角度，单位为弧度，适用于最后一个被追迹的HOE。如果结构和回放波长不相同，则自动调整布拉格角以考虑这个差。
!5E9sk{)   HEFFIC	/Tcb\:`9   是沿光线的S平面HOE效率的产物。对于HOE，使用了Kogelnik近似并包括波长和角度的影响。在多HOE系统中，要查看中间HOE之后的这个或先前的像差的结果，请在将要考虑的HOE之后指定一个表面编号。 )rbc;{.   对于简单的DOE（用USS 16和USS 25），用标量衍射理论计算效率。在这种情况下，可以通过改变深度（blaze depth）来控制效率。
fMzYFM'i   PL	O,] _ tp   是沿给定表面与前一个表面之间的光线的物理长度。无论光线方向如何，这个像差总是正的。与下面的OPL像差进行比较。
i^/DiWdyf   OPL	9;pzzZ   给出任意两个表面之间的光程长度。这里需要输入两个表面编号，而不是一个，例如： E- KK   M 55.2 1 A P OPL 0 0 1 0 4 9 uOb2npPj   本例的目标是沿着表面4和表面9之间的轴向边缘光线的路径，其值为55.2。将物理路径乘以所请求色差中的局部折射率。这一特性目前并不适用于奇怪的光线(它总是导致错误)；也不适用于GRIN，因为路径是弯曲的，折射率到处都在变化。只考虑物理路径，不考虑任何可能由HOE、GRATING或DOE引起的相位变化。
@?vLAsp\   ILLUM	7BK46x   这个像差将给定视场点的照度与轴点的照度比较。该程序发现在0.1区域处的极端光线和输入的HBAR、GBAR之间的立体角，找到主光线和光轴之间的角度(如果像面是平坦的并且非倾斜的，则该角度为表面法线)，COS**4中的因子在视场点暗化，并将结果与轴上的情况进行比较。返回的像差是两者之比。因此，值为1.0意味着该视场点的照度与轴上的照度相同。 :@WLGK*u.   在这种情况下，程序将忽略XEN和YEN参数。 (L:`ojiU   这种计算不如ILLUM命令精确，考虑了VSET参数、吸收损耗、涂层效应，并追迹了大量的光线。尽管如此，它通常指示照度多么均匀。因为它假设像面是平面的，所以它可能不适合弯曲的像面。它还假设出瞳处的光线网格是入瞳处网格的线性映射，这通常不完全是这种情况。
3z$HKG   HBAR	Hp*gv/0   是Y方向的分数物高。
Z]p8IH%~92   XEN	3f,u}1npa*   是X方向上的分数入瞳坐标。
i&1U4q   YEN	tPzM7 n|   是Y方向上的分数入瞳坐标。
T7ki/hjRb   GBAR	sxt`0oE   是X方向的分数物高。
S8vx[<   SN	SCI1bMf   是要计算光线截距的表面编号。默认的表面是像面。不应该为OPD请求输入此参数，在像面无效。

7Qt2gf  
为了节省计算时间，该程序检查是否为之前的光线像差追迹XC、YC、RC、OPD或FLUX像差所需的主光线，并将在可能的情况下自动重新使用其坐标。M / L请求的可选SCR将迫使程序重新使用最后的主光线坐标。 1=i
p,D  
M / L请求的可选SR将导致程序重新使用前一个光线。例如，XA和YA都可以在单独的像差中给出单独的目标。