这是一个一维孤立线光栅的简单案例。设置与周期线光栅的案例相同，但代替周期性排列的线，现在使用单线。因此，二维计算域不再采用水平方向上的周期性边界条件，而是采用水平和垂直方向上的透明边界。 eB)UXOu1
~}epq6L> b?sA EU; 光栅被斜入射S和P偏振平面波照亮。JCMsuite计算近场分布。下图显示了当波长为193nm时，平面波从衬底侧垂直入射到结构内的近场强度 owP6dtd) Dr4 ?Ow S偏振光照明的近场强度
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P偏振光照明的近场强度 unx;m$-c
后处理傅里叶变换计算散射场在上半空间的傅里叶变换。 PY[S z=[
2=i+L z^ 在实验中，远场通常由成像的光学装置来收集。后处理光学成像允许描述一个通用光学成像系统。我们通过一个没有像差的简单2X放大工具来演示这一点。 ,oC= {^l{
8'' 9 @xz PostProcess { s4^[3|Zrr0 OpticalImaging { s$K@X ` InputFileName = "project_results/transmitted_fourier_transform.jcm" UDhwnGTq(l OutputFileName = "project_results/image_fourier_transform.jcm" u?F7 L8q] OpticalSystem { Dh*~U :6$g SpotMagnification = 2.0 Wh#os,U$ } B)_!F`9 } d w|-=~
x0}<n99qE 输出文件fourier_transform_image.jcm包含经过光学系统后的场的傅里叶变换。可以使用笛卡尔输出后处理来计算相干图像。下图显示了不同z方向切片的图像(图像平面沿z方向放置)，用于S偏振照明。 46QYXmNQ} u40b?
n.
线光栅通过光学系统后的相干图像(s偏振入射平面波)
R^n*
o z:0-aDe M 
线光栅通过光学系统后的相干图像(p偏振入射平面波)
