这是一个一维孤立线光栅的简单案例。设置与周期线光栅的案例相同，但代替周期性排列的线，现在使用单线。因此，二维计算域不再采用水平方向上的周期性边界条件，而是采用水平和垂直方向上的透明边界。 w\PCBY=
Tl2e?El; 4 8fI&-uP{g 光栅被斜入射S和P偏振平面波照亮。JCMsuite计算近场分布。下图显示了当波长为193nm时，平面波从衬底侧垂直入射到结构内的近场强度 k=o>DaEh( qV`JZ \ n S偏振光照明的近场强度
X8Ld\vZYn 
P偏振光照明的近场强度 us,1:@a)a
后处理傅里叶变换计算散射场在上半空间的傅里叶变换。 P
O{1u%P
u^{6U(% 在实验中，远场通常由成像的光学装置来收集。后处理光学成像允许描述一个通用光学成像系统。我们通过一个没有像差的简单2X放大工具来演示这一点。 ~BJ~]~0P`
xU5+"t~ PostProcess { %C^%O q_k OpticalImaging { *wOuw@09 InputFileName = "project_results/transmitted_fourier_transform.jcm" u|' }a3 OutputFileName = "project_results/image_fourier_transform.jcm" |>2IgTh1a OpticalSystem { NcVsQV SpotMagnification = 2.0 y?1<7>L5~ } NX5A{ } }CyS_Tc
on=I*?+R 输出文件fourier_transform_image.jcm包含经过光学系统后的场的傅里叶变换。可以使用笛卡尔输出后处理来计算相干图像。下图显示了不同z方向切片的图像(图像平面沿z方向放置)，用于S偏振照明。 >.]' N:5 Q:#Kt@W 线光栅通过光学系统后的相干图像(s偏振入射平面波)
&D[pX|! !^ /Mn 
线光栅通过光学系统后的相干图像(p偏振入射平面波)
