这是一个一维孤立线光栅的简单案例。设置与周期线光栅的案例相同，但代替周期性排列的线，现在使用单线。因此，二维计算域不再采用水平方向上的周期性边界条件，而是采用水平和垂直方向上的透明边界。 /=N`P &R#
W;=ZQ5Lw \m<*3eS 光栅被斜入射S和P偏振平面波照亮。JCMsuite计算近场分布。下图显示了当波长为193nm时，平面波从衬底侧垂直入射到结构内的近场强度 f c9 1D]c "ggq7cJ}_ S偏振光照明的近场强度
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P偏振光照明的近场强度 Jps!,Mflc
后处理傅里叶变换计算散射场在上半空间的傅里叶变换。 FQ5# v{
\?j(U8mB> 在实验中，远场通常由成像的光学装置来收集。后处理光学成像允许描述一个通用光学成像系统。我们通过一个没有像差的简单2X放大工具来演示这一点。 ;.iy{&$
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D/ PostProcess { }{$@|6)R OpticalImaging { Q8_d]V=X: InputFileName = "project_results/transmitted_fourier_transform.jcm" V{][{5SR OutputFileName = "project_results/image_fourier_transform.jcm" /O9z-!Jz OpticalSystem { 8 =d9*lm SpotMagnification = 2.0 OA_
%%A;o } FGC[yz 1g: } ){v nmJJ%
n'SnqJ&} 输出文件fourier_transform_image.jcm包含经过光学系统后的场的傅里叶变换。可以使用笛卡尔输出后处理来计算相干图像。下图显示了不同z方向切片的图像(图像平面沿z方向放置)，用于S偏振照明。 s^cHR1^ RW'QU`N[Y 线光栅通过光学系统后的相干图像(s偏振入射平面波)
j:0z/ gHp$ |q?A8@\u 
线光栅通过光学系统后的相干图像(p偏振入射平面波)
