这是一个一维孤立线光栅的简单案例。设置与周期线光栅的案例相同，但代替周期性排列的线，现在使用单线。因此，二维计算域不再采用水平方向上的周期性边界条件，而是采用水平和垂直方向上的透明边界。 <$%X<sDkq
DAfyK?+UL zN #*G
i' 光栅被斜入射S和P偏振平面波照亮。JCMsuite计算近场分布。下图显示了当波长为193nm时，平面波从衬底侧垂直入射到结构内的近场强度 ='Q{R*u 1B|8ZmFJj S偏振光照明的近场强度
T*?s@$)m4 
P偏振光照明的近场强度 j jRUL.
后处理傅里叶变换计算散射场在上半空间的傅里叶变换。 + oI3I~
Q8T`wd$D# 在实验中，远场通常由成像的光学装置来收集。后处理光学成像允许描述一个通用光学成像系统。我们通过一个没有像差的简单2X放大工具来演示这一点。 cvnB!$eji
O*[{z)M. PostProcess { F/p,j0S OpticalImaging { O. ,3| InputFileName = "project_results/transmitted_fourier_transform.jcm" 7FLXx?nLY OutputFileName = "project_results/image_fourier_transform.jcm" rq sdE OpticalSystem { "g> .{E5 SpotMagnification = 2.0 fH\X } 5 c5 oSy+ } 9T7e\<8"vC
\\,f{?w 输出文件fourier_transform_image.jcm包含经过光学系统后的场的傅里叶变换。可以使用笛卡尔输出后处理来计算相干图像。下图显示了不同z方向切片的图像(图像平面沿z方向放置)，用于S偏振照明。 UDy(dn>J:J "9IYB)Js 线光栅通过光学系统后的相干图像(s偏振入射平面波)
oRM)% N# j~E",7Q' 
线光栅通过光学系统后的相干图像(p偏振入射平面波)
