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采用球面反射镜构造了一个共焦非稳腔,该结构与Siegman和Miller描述的结构一致[1]。该谐振腔的准直菲涅尔数和等量菲涅尔数分别为: 1v<uA9A%[ Ih;D-^RQ
(11.1) - s2Yhf 其中,a是孔径半径,L为腔长,λ为波长,M是准直倍率。相应的参数数值为:L=90cm,a=0.3cm,M=2,λ=10μ。带入后计算得:Nc=2,Neq=0.75。 Q8]S6,pt f9hH{(A 激光在腔中来回一次后,分布的单位是初始时的两倍。要开始另一次来回传输,单位需要缩放到原来的单位,根据Siegman和Miller理论,每个来回损耗大约为44%。 AJ6O>Euq @V@<j)3P GLAD的计算与该理论相符甚好。 ie7TO{W PWfd<Yf!
AboRuHQ 参考文献 z5sKV7&\[n RER93:( A. E. Siegman and H. Y. Miller, “Unstable Optical Resonator Loss Calculations Using Prony Method,” Appl. Opt. Vol. 9, No. 12, p. 2729 (1970). ?}jjBJ& q~X}&}UT zOJzQZ~ C 谐振腔参数 >R.!Qze\G ---------------------------------------- 2%MS$Fto 等效菲涅尔数 0.5 3ZvQUH/{W 放大倍率 2 zP/SDW 腔长 90cm APU~y5vG ( 孔径1半径 0.3cm SL_JA 孔径2半径 0.6cm SL<EZn0F9 ----------------------------------------- rKl Hq,NOP ## ENEGY/GNORM 归一化每一次传递之后的光束能量为分配的值 'o7V6KG ## pass_number变量是为了计数宏运行次数,同时作为标题输入参数 NI C.c3 ##变量stop用于测试收敛,并将值传递到if语句以退出宏 wB< |