这是一个一维孤立线光栅的简单案例。设置与周期线光栅的案例相同，但代替周期性排列的线，现在使用单线。因此，二维计算域不再采用水平方向上的周期性边界条件，而是采用水平和垂直方向上的透明边界。 drh,=M\F
1ow e'7\J P B"nf|pm 光栅被斜入射S和P偏振平面波照亮。JCMsuite计算近场分布。下图显示了当波长为193nm时，平面波从衬底侧垂直入射到结构内的近场强度 ;Wig ${ ,Zb_Pu S偏振光照明的近场强度
)C%S`d<%, 
P偏振光照明的近场强度 SaiYdJ
后处理傅里叶变换计算散射场在上半空间的傅里叶变换。 G[\3)@I
l8RKwECdPn 在实验中，远场通常由成像的光学装置来收集。后处理光学成像允许描述一个通用光学成像系统。我们通过一个没有像差的简单2X放大工具来演示这一点。 1L<X+,]@
q]OgT4ly PostProcess { G|)fZQ1nS OpticalImaging { \ zV'YeG InputFileName = "project_results/transmitted_fourier_transform.jcm" );L +)UV OutputFileName = "project_results/image_fourier_transform.jcm" mM-7
j z OpticalSystem { N A9ss SpotMagnification = 2.0 'T*h0xX } bXK$H=S Bz } 8|-064i>
P*9L3 R*=N 输出文件fourier_transform_image.jcm包含经过光学系统后的场的傅里叶变换。可以使用笛卡尔输出后处理来计算相干图像。下图显示了不同z方向切片的图像(图像平面沿z方向放置)，用于S偏振照明。 Pc=:j( l#;o^H i 线光栅通过光学系统后的相干图像(s偏振入射平面波)
}R)A%FKi@ uG 7ll5Yy 
线光栅通过光学系统后的相干图像(p偏振入射平面波)
