模型描述
Q%524%f$ 这里，我们研究
光纤中非线性自聚焦的细节。首先，我们计算了由于非线性自聚焦的影响，大模面积光纤的基模如何收缩。
Tn9F g7< 模式解算器实际上忽略了非线性效应。然而，只需几行脚本代码，我们就可以存储包括其非线性变化在内的
折射率分布，然后重新计算光纤模式。重复这一过程，直到我们得到一个自洽的解:
Q\>mg*79 8tVSai8[ dr := 0.05 um
eAStpG" * defarray I[0, 200 um, dr]
KTBtLUH]*F n_f_nl(r) := n_f(r) + n2 * (if r <= r_max then I~[r])
_-rC]iQJ55 { nonlinear refractive index profile }
tu( ^D23 store_I(P) :=
*qu5o5Q for r := 0 to 2 * r_co step dr do
n w_s : I[r] := P * I_lm(0, 1, lambda, r)
.PV(MV { ignore index changes outside 2 * r_co, where the intensity is small }
d2TIG<6/ kP'm$+1or CalcNonlinearMode(P) :=
K v)} { Calculate the lowest-order mode with self-focusing for the power P. }
;G[0%z+* begin
)5n:UD{f[# var A, A_l;
(UCCEQq5 A := 0;
s6r(\L_Im repeat
'Lw8l ` 7 A_l := A;
jT!?lqr(Rb store_I(P);
^qi+Y)dU| set_n_profile("n_f_nl", r_max);
x6*y$D^B A := A_eff_lm(0, 1, lambda);
#c":y5: until abs(A_l / A - 1) < 1e-6;
#eX<=H] end
oo BBg@ 考虑到光纤的非线性，可以对
光束的传播进行数值
模拟。为此，我们需要定义一个数值网格，并为光束传播设置各种其他输入:
6nR EuT'k x_max := 30 um { maximum x or y value }
OCq5}%yU&i N := 2^5 { number of grid points in x and y direction }
&SNH1b#>E dx := 2 * x_max / N { transverse resolution }
G:y+yE4 z_max := 30 mm { fiber length }
M2c7 | dz := 100 um { longitudinal resolution }
&=kb>* N_z := z_max / dz { number of z steps }
\
\Tz'>[\ N_s := 100 { number of sub-steps per dz step }
W\j)Vg__e y0ObcP.MA P_11 := 4 MW
bub6{MQW8e A0%(x, y) := sqrt(P_11) * A_lm_xy(1, 1, lambda, x, y) { initial field }
:KR
KD p w5{=bD calc
BoST?"&}' begin
\ q3ui }-9 bp_set_grid(x_max, N, x_max, N, z_max, N_z, N_s);
$rTb'8 bp_define_channel(lambda);
AJE$Z0{q bp_set_n('n_f(sqrt(x^2 + y^2))'); { index profile }
y/kB`Z(Yj bp_set_loss('10e2 * ((x^2 + y^2) / (20 um)^2)^3'); { simulate loss for cladding modes }
N UJ $)qNA bp_set_n2('n2');
L[A?W bp_set_A0('A0%(x, y)'); { initial amplitude }
}/h&`0z ` bp_set_interpol(2); { quadratic interpolation }
:Ocw+X3 end[color=rgba(0, 0, 0, 0.9)]
t`{T:Tjc */_ 'pt 4T ; <`{] 结果
3Pgokj
图1显示了光
功率为 5mW (与灾难性自聚焦功率相差不远)的模式分布，以及相应的折射率。
m(d|T wG{ 
rZcSG(d`53 图1：计算了有自聚焦和无自聚焦时的归一化模式强度分布
此外，还显示了折射率分布。可以看到，折射率分布基本上被非线性效应修改了。 RgW#z-PZF
图2显示了作为光功率的函数的模式面积。当接近临界功率时，模式面积急剧缩小。 Y/"t! 图2：模式面积与光功率的关系，红线表示灾难性自聚焦的临界功率
F#M(#!)Y" 图3显示了作为核心半径的函数的最大功率。对于每个核心半径，必须计算轴上强度达到损伤阈值时的光功率。当然，需要为每个功率值重新计算模式。
Lq1?Y
图3：光纤中的最大光功率与纤芯半径的函数关系
v;U5[ 最初，最大功率随核心区而变化。
<pjxJ<1 l 然而，对于较大的核心，上升变得相当慢，因为模式面积通过自聚焦而减小。
cIG7 Q"4 现在，我们研究如果我们将光注入到光纤的 LP11 模(第一高阶模式)中，会发生什么情况，这是在没有非线性的情况下计算的。为此，我们可以使用数值光束传输。图4显示了如果我们注入 4mW 的光功率，不远低于自聚焦的临界功率的结果。在这里，高阶模式变得不稳定。即使是最微小的不对称(这里是由于微小的数值误差引起的)，也会导致该模式在大约 10mm 的传播距离之后转变为 LP01 模式和 LP11 模式的叠加：
'TuaP `]< 图4：计算了 LP11 模在x-z平面的振幅分布，计算时不考虑非线性
Pqw<nyC. 我们还可以展示导模中光功率的演化：
图5：LP11 和 LP01 模式下的光功率演化
}ijQ*ECdl 总功率经历了一些振荡，这似乎令人惊讶：即使我们只有一些损耗(对于包层模式)，如何在某些位置增加功率？可以将其理解为通过光纤的非线性实现包层模式的能量交换。还要注意的是，非线性相互作用将光耦合到包层模式，这在低光功率下不会发生。
