[分享]氦氖激光器在光学教学中的应用 [复制链接]

引言 f3mQd}<L  
2bOFH6g  
    第一台气体激光器是1961年由贾范（Javan）、贝内特（Bennett）和赫里奥特（Herriott）报导的氦氖激光器。其输出波长为1.15μm，是不可见的红外氦氖激光器。经过40多的发展，氦氖激光器成为目前种类最多，容易制作，质量十分可$&*，应用广泛的激光器。与任何其它气体激光器相比，研究的也较为透彻，对其运转的了解也就比任何其它气体激光器更为深入。 D!V*H?;U  
v;Rm42k  
    氦氖激光器是中性原子气体激光器中的一个典型例子，也是特别重要的一种激光器。由于气态物质的光学均匀性一般较好，所以气体激光器比固体激光器和半导体激光器来说，输出的光学质量（如单色性，相干性，光束的发散角和稳定性等等）很好，这一点在许多应用中是很重要的。 R1Q~UX]d=  
+GNXV-S  
    随着科学技术的发展，激光技术这一高科技在不断的扩展到国民经济中的各个领域，氦氖激光器以它独有的性能特点首当其冲，广泛的应用在工业、农业、国防、教育、卫生、计量等部门，被用来准直导向、自动控制、精密测量、计量基准、疾病治疗、教学实验，以及作为全息照相、光信息处理、激光光谱、文化娱乐的光源等。随着激光知识的不断普及，激光技术的广泛拓展，被更多的人以及非激光行业的科学工作者所认识，随之出现了与激光有关的交$&*科学，如激光化学、激光生物学、激光光谱学、激光医学等等，氦氖激光器在很多学科中占有不可忽视的地位。 z+j3j2  
2&2t8.<  
    在70年代初期，我国的氦氖激光器就走出了科研单位，进入社会的工厂企业。目前我国生产的氦氖激光器品种很多，常用氦氖激光器的主要性能指标已达到了国际水平，而在性能价格比上，占有极大的优势。由于它结构简单，非常直观的体现出组成激光器的三大部分，即工作物质、谐振腔和激励电源；它使用的材料一般，制作工艺也较为成熟，被广泛的应用到教学中。 2))pB/  
^B(:Hv}G(:  
在教学中使用氦氖激光器可分为两种情况：第一种是利用它单色性好，方向性好和亮度高的特点作为光源，开展几何光学，物理光学，以及近代光学的教学实验；第二种是作为激光器的典型范例，分析其特性，深入了激光器的原理、参数、性能，开展激光和激光技术的教学实验。 |1m2h]];Q  
U)_x(B3d/  
}t1J`+x%  
9i!
|wkx  
一、几何光学教学 rKr\Qy+q  
A3Vj3em  
    人们把光的能量看成是沿着一根根光线传播的，它们遵从直进、反射、折射定律，便是几何光学。几何光学实验的主要内容是分析光传播的路径，测定成象位置的大小，观察成象的清晰度以及经过光学系统所成图象上各点的明暗（光强或照度的大小）。 s<8|_Dt  
gV-A+;u  
    用输出波长为632.8nm氦氖激光描述光线的传播，是很形象的。因为是红光，有一定的光强，发散角很小，将看不见的光线用激光线模拟成可见的光线，直观的看到光线传播。这种典型的教学仪器是激光实验箱，见图。 {fn1sGA  
PLK
;y  
    实验箱体的大小一般在30cm×45cm，它是用输出2mW的氦氖激光管作光源，用分束镜把光束分成三束，显示在箱体面上。分束镜可以旋转，能够操作成相互平行，发散和会聚的光束。图1显示的是三束平行光束。 q]gF[&QZ  
o_.`&Q6n  
    该仪器还配有各种光学元件，如平面反射镜，多种的凸透镜、凹透镜，棱镜等，有时还配有简单的作物理光学实验的元件。可以进行的主要实验有： Gp1?drF6  
>8gb/?z  
    ⒈几何光学基本三定律的实验，即光的直线传播定律；光的反射定律；光的折射定律。了解光在均匀的介质里沿直线传播，反射线，入射线，反射角，入射角，折射角，全反射等。 P5Pb2|\*
 
=u.hHkx  
    ⒉各种透镜的实验。了解凸透镜对光束的会聚，凹透镜对光束的发散，透镜的焦点、焦距、焦面和透镜组等实验。 
UQJ  
P?<G:]W  
    ⒊棱镜的实验。如直角棱镜的全反现象，光线在三角棱镜主截面内的折射，棱镜的最小偏向角等实验。 `q7X(x  
DxG8`}+  
⒋光学仪器的光路实验。如投影仪，显微镜，照相机等。 ;sY n=r  
!InC8+be  
8LGNV&Edg  
CD)JCv  
二、物理光学实验 Uq(fk9`6  
(CY#B
%*
 
物理光学（波动光学）是研究光波动性（干涉、衍射、偏振）的科学。用氦氖激光作光源有很大的优越性，因为它相干性好，干涉衍射条纹清晰，再加上亮度高，可以在一般照明的实验室中作实验。 17!<8vIV$C  
+w(B9rH  
w!52DBOe+  
G4J)o?:m@  
    ⒈光波的干涉实验 +{s -Fg  
2h`Tn{&1/  
    一般光强的光波在线性媒质中，服从波的迭加原理。由于波的迭加而引起光强的重新分布，这种现象称之波的干涉。实验者要做好光波的干涉实验，首先掌握光波的分割法。双光束干涉实验和多光束干涉实验分为波面分割与振幅分割。实验有： WdTiao,r  
8g3?@i  
    ⑴扬氏双缝干涉实验 m 8P`n  
t:tIzFNv  
    ⑵用罗意镜法实现光波干涉振幅分割的光束干涉实验 XM:\N$
tg  
v=E(U4v9e  
    ⑶利用牛顿环测量透镜的曲率半径R 7~nuFJaTI  
otdm rw|  
    ⑷利用光通过空气楔产生的干涉测量金属丝的直径 SH6T\}X:  
rWip[>^  
    ⑸用干涉法测量玻璃基板的平行度 NoT%z$1n  
|6b&khAM  
    ⑹迈克尔逊干涉仪的组装 %G'P!xQhy  
M[7$F&&n  
    ⑺用干涉法测量空气的折射率 *+j r? |  
_''9-t;n,  
⑻用法布里-珀罗标准具精确测定氦氖激光的波长 /2:s g1  
=v=u+nO  
:} DTK  
sQLjb8!7  
    ⒉光波的衍射实验 sQMfU{S /  
C\}M_MD  
    所谓波的衍射是当波遇到障碍物时偏离了直线传播的现象。不相干的普通光源，光的衍射现象是不明显的。而当我们采用了高亮度相干性好的激光，则可以很容易的将光的衍射现象演示出来。例如： !
qug^F  
@$5=4HA  
    ⑴泊松-阿喇戈光斑的观察 RdLk85<n  
mIv}%hD  
    ⑵圆孔屏的菲涅耳衍射和夫琅和费衍射条纹的观察 |eP5iy wg  
V6fJaZ  
    ⑶单缝和单丝衍射条纹的观察 h<bCm`qj  
]+T$D  
    ⑷直边和矩孔的菲涅耳衍射条纹的观察 h.5KzC S  
mQ^SpK #  
⑸高斯光束的单缝衍射光强分布 q
;QE(}.g  
o8N,mGj}  
{ukQBu#}<  
!3 zN [@w,  
    ⒊光的偏振实验 Dao=2JB{  
=JN{j2xY  
    光的偏振实验证明光波是一种横波，反映了光具有电磁波的性质。通过研究光的偏振状态在介质中传播过程的变化，可以了解光波与物质相互作用的机理。在光波的偏振实验中，一般要研究光扰动的全部参数，振幅，频率，波长，相位（时间相位和空间相位）。主要实验如： Jj~|2Zt  
96<0=   
    ⑴用渥拉斯登棱镜模拟双折射现象 a.fdCI]%  
Q 6dqFnz  
    ⑵补偿器的定标 /?u]Fj  
Qn)AS1pL+  
    ⑶1/4波片的定标 N,4hh?  
^#4Ah[:XA  
    ⑷用斯托克斯参数测量椭圆偏振光的参数 M# cJ&+rP  
\W7pSV-U  
⑸偏振光的干涉 %
#E$wz  
6bT>x5?  
TEi1,yc  
|cL,$G  
三、傅立叶光学实验 zEYQZywc  
0N_u6*@  
    人们把数学，信息论和光学的衍射结合起来，发展一门新的科学――傅立叶光学。傅立叶变换与空间频谱是紧密相联系的，它的基本思想是用空间频谱的语言分析光信息，用改变频谱的手段处理相干成象系统中的光信息，用频谱改变的眼光评价不相干成象系统中象的质量。 'ji|'x T  
a7jE*%f9  
    ⑴阿贝成象原理 3e)$<e  
)a<MW66  
    ⑵高低通滤波实验 mnFmShu  
>{>X.I~  
    ⑶验证巴被俾米涅原理实验 D+{&zo  
4mnVXKt%.  
⑷理想高斯光束的获得 J>1%*Tz  
o^b5E=?>C  
.pIO<ZAFT  
 huvn_  
四、全息和光信息处理实验 okTqq=xd`  
0U?(EJ  
    早在1948年就有人为提高电子显微镜的分辨本领而提出全息理论，并开始了全息照相的研究工作，但进展一直很慢。激光的出现为全息照相提供了理想的光源，使全息技术的研究进入了一个新阶段，成为科学技术的一个新领域。氦氖激光以它的模式好，相干性好，使用方便的特点，已成为全息以及光信息处理中被广泛使用的光源。有关实验有： 0KA@]!  
e<+b?@}=B  
    ⑴漫反射全息图的拍摄和再现 x|)pZa  
g-4ab|F  
    ⑵全息光栅的制备 &FWz7O>1  
Ey{p;;H  
    ⑶反射式全息照相（白光再现全息照相） `@{(ijg.  
u@t~*E5BpM  
    ⑷彩虹全息图的拍摄 2x~Pq_?y  
"iUh.c=0F,  
    ⑸时间平均干涉法测量叶片的振动频率 hp@F\9j
 
ZtY?X- 4_  
    ⑹二次曝光全息干涉方法测量钢尺的微小变形 0{-?Wy  
 2.'hr/.  
    ⑺二次曝光全息干涉方法观测灯泡通电后的气流分布 S}qGf%  
m;!X{CV  
    ⑻用全息照相技术测量光学透明材料的不均匀性 3rX40>Cs8  
f6 s .xQ  
    ⑼用傅立叶变换全息进行资料储存 nX8ulGGs  
>96+s)T%;  
    ⑽用傅立叶变换全息进行特征字符识别 ua,!kyS  
PW\me7iCz  
⑾用散斑照相方法测量漫射体的平移 |?TX^)  
$GYy[8{:V  
G+<id1  
|-z"6F r-  
五、激光原理教学实验 *E+VcU  
8+H 0  
    激光是60年代初期出现的新型光源，可以说，激光的问世使古老的光学发生了一场革命。作为典型的氦氖激光器，较为充分的反映出了激光的基本特征，以及激光的基本性能参数。解剖和分析它，对深入的了解激光，进一步研究激光和扩展激光应用范围开拓了思路。主要实验有： 1C0' Gf)3  
wQa,ol_p  
    ⑴氦氖激光高斯光束发散角的测量 rU|?3x  
L nyow}  
    ⑵氦氖激光器的模式分析 D;[%*q*  
= BbG2k  
    ⑶氦氖激光器增益、损耗和饱和参量的测量 `uC^"R(m  
zx@L sp  
    ⑷用光谱相对强度研究氦氖放电管的增益特性 eKf5orN  
\"w+4}  
⑸氦氖激光器的功率与放电参量的关系 ElKMd  
p3e=~{v*  
T8d=@8g,%  
_%#Uh#7P$  
六、激光技术实验 )TEod!]  
bz.sWBugR  
    随着氦氖激光器用途不断的扩展，有关的激光技术也不断的出现。例如氦氖激光器的稳频，选频，单频，锁模，稳功率等技术。这方面的实验有： +.zX?}  
p{+F{e  
    ⑴激光稳频与测量技术 9FPqd8(]*V  
]dgi]R|`  
    ⑵氦氖多谱线激光器 #qv!1$}2  
Uyxn+j5  
    ⑶腔内标准具腔内选模单频激光 BCtKxtbS  
Ao#bREm  
    ⑷声光调制锁模激光器 AnK X4Q  
HE>V\+ AL  
    ⑸光学双稳实验 (G(M"S SC  
^m AxV7k  
    ⑹单模光纤维尔德常数的测量 N1sdWXG  
K(HrwH`a{  
七、非线性光学实验 ;#mm_*L%@  
=woP~+  
    非线性光学有关现象可分为三类：1.参量过程，包括倍频、和频、差频、高倍频（高次谐频）和光的参量振荡。2.各种散射现象和它的受激发射。3.多光子吸收、光子电离、光自陷（自聚焦）介质的光致损坏。 /F6"uZSt4  
;aD?BD__Z  
    光在介质的传播过程，是光与介质相互作用的过程，这个过程有两个相关的分过程：一是光作用在介质上引起的介质的极化，产生宏观的极化强度，为介质的极化过程。另一是光的辐射过程。介质中的光场随时间的变化，所产生的变化极化强度将作为一个光辐射源辐射光波。从极化强度与光电场的关系得知，当入射光的频率为ω时，在介质内引起了2ω、3ω………高次谐波极化强度，从而产生了2ω、3ω………高次谐波的光。当光场较弱时，极化强度与光电场之间呈线性关系，只能引起与入射光相同频率的极化强度，产生相同频率的辐射光波。当光强较强时，能观察到非线性效应。激光的诞生给非线性光学带来了生机。 \S&OAe/b  
RxNLn/?d@  
    ⑴氦氖激光腔内倍频技术 r$Ni>[as  
F{rC{5@fj  
    ⑵氦氖激光受激喇曼散射