采用矢量有限元法 ;TR.UUT
?$gEX@5h 应用 c-3? D; 无源光学 ;\H2U . 单偏振传输 6dNo!$C^ 偏振分束器 } o=g ) 光子晶体光纤 Kg%_e9nj# 偏振复用 ,,6e }o6 色散控制 LX3 5Lt
avT>0b : 综述 a([cuh. 设计了一种椭圆-纤芯-圆孔的多孔光纤(EC-CHFs)用于单偏振传输[1]。与传统的圆孔-纤芯-圆孔光纤(CC-CHF)一起，偏振分离器可以将入射CC-CHF的光耦合到支持x偏振模式或y偏振模式的EC-CHF，如下图所示。 F Pu,sz8
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NQOdgp +`9T?:fu 优点： ;MO
%)) 矢量有限元法(VFEM)在计算所有电磁场分量和近似几何方面具有极高的精度，在光子晶体光纤中具有极其重要的意义 k muF*0Bjk 单轴完美匹配层（UPML）可用于查找泄漏模式。 %II |;< 三角形网格大小可用于精确近似电磁场和波导几何形状。 &< ~`?-c 针对具有一定对称性的模态，利用波导的对称性，可以缩小仿真域。 _|#)tWy} 仿真描述 Va{`es)hky 参考文献[1]的目的是设计一个具有偏振分束器。分束器由3个分离的多孔光纤组成。两个外孔光纤各自提供一个偏振，而中心结构支持两个偏振。入射光将根据偏振，选择性地与任何一种外孔光纤耦合。 [ WB8X, 第一步是相位匹配每个结构的模式，以减少反射[1]。不同的结构必须具有某些共同的性质，如间距和包层原子。在每个结构的纤芯内都有大小和形状自由选择的孔。 ) Z]8 SED :*\JJ w 图1：各类型芯径的磁场分布。(a) yEC-CHF, (b) xEC-CHF, (c) CC-CHF P ^D\znv c
利用[1]中给出的特性，利用OptiMode计算三个不同核的模态指数，记录在表1中。这些结果与[1]中的结果非常一致，三个结构的模态指数都为1.31043。 7 6hi@ 7a khyV uWN
表1单核结构的模态指数 -ERDW Y >` t
|a yJ?4B?p( 图2:：上层结构偶数模y偏振的磁场分布
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图3:：上层结构偶模x极化的磁场分布 `"
把这三个纤芯放在一起形成一个上层结构，会生成一个支持两种偏振的波导结构，每一种偏振都有偶模和奇模解。偶模态解如图2和图3所示。耦合长度为： = i `o+H uv Z!3 UH. 其中neven和nodd是偶模和奇模的模态指数[1]。OptiMODE计算的耦合长度与参考文献[1]中表2的耦合长度进行了比较。 ) K%AbKn
zHyM@*Gf( 表2：偏振分束器的耦合长度 ] @Iz Jz"R 
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