采用矢量有限元法 Ti' GS L
KQW 应用 ? # G_ & 无源光学 |Z2_1(
ku 单偏振传输 9,,v 0tE 偏振分束器 [BV{=;iD 光子晶体光纤 9@vY(k k 偏振复用 o_G.J4 V 色散控制 0W=IuPDU
Q_uv.\*z_ 综述 89 (k<m 设计了一种椭圆-纤芯-圆孔的多孔光纤(EC-CHFs)用于单偏振传输[1]。与传统的圆孔-纤芯-圆孔光纤(CC-CHF)一起，偏振分离器可以将入射CC-CHF的光耦合到支持x偏振模式或y偏振模式的EC-CHF，如下图所示。 ]U xx_1$,
$k!@e M/R 脚本系统生成 U_I'Nz!^ t
f4w| # ),QWTl3 优点： EKoCm)}d 矢量有限元法(VFEM)在计算所有电磁场分量和近似几何方面具有极高的精度，在光子晶体光纤中具有极其重要的意义 8 0+"
x3r 单轴完美匹配层（UPML）可用于查找泄漏模式。 s` S< BX7 三角形网格大小可用于精确近似电磁场和波导几何形状。 * jW$AH 针对具有一定对称性的模态，利用波导的对称性，可以缩小仿真域。 < ,cD EN7 仿真描述 Bq@G@Q i 参考文献[1]的目的是设计一个具有偏振分束器。分束器由3个分离的多孔光纤组成。两个外孔光纤各自提供一个偏振，而中心结构支持两个偏振。入射光将根据偏振，选择性地与任何一种外孔光纤耦合。 )(!vd!p5 第一步是相位匹配每个结构的模式，以减少反射[1]。不同的结构必须具有某些共同的性质，如间距和包层原子。在每个结构的纤芯内都有大小和形状自由选择的孔。 D % 5 0 |`O7> (h 图1：各类型芯径的磁场分布。(a) yEC-CHF, (b) xEC-CHF, (c) CC-CHF R6AZIN:
利用[1]中给出的特性，利用OptiMode计算三个不同核的模态指数，记录在表1中。这些结果与[1]中的结果非常一致，三个结构的模态指数都为1.31043。 ,[ Y tl 6s|C:1](b
表1单核结构的模态指数 i,bFe&7J Z3#3xG5pl E|^a7-}| 图2:：上层结构偶数模y偏振的磁场分布
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图3:：上层结构偶模x极化的磁场分布 f'%}{l: ss
把这三个纤芯放在一起形成一个上层结构，会生成一个支持两种偏振的波导结构，每一种偏振都有偶模和奇模解。偶模态解如图2和图3所示。耦合长度为：
Y@.:U* m$O@+;>l 其中neven和nodd是偶模和奇模的模态指数[1]。OptiMODE计算的耦合长度与参考文献[1]中表2的耦合长度进行了比较。 Fir7z nRW
&_-~kU1K^ 表2：偏振分束器的耦合长度 cxmr|- ^ 
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