在JCMsuite中，利用
光学手性的形式和内置的手性参量可以计算光散射体的手性响应。结果表明，时间谐波光学手性密度服从局部连续性方程[1]。这使得手性行为的分析类似于研究电磁能量的
标准消光实验。
0Oxz3r%} r tB6k|cP C 在电磁能量的情况下，消光由散射和损失[2]组成。对应的手性参量是光学手性的消光
散射
，以及体积
和界面上
的手性转换。这就得到了守恒定律
Cw1( 5 
$C_M&O} 积分是在散射体的外表面∂Ω和体积Θ以及表面∂Θ上进行的。
rg& + pG yRX_; 这些参量在JCMsuite中命名，如下表所示。更多细节可以在这里找到。
g'lT E20&hc5 8 作为案例展示，我们计算散射体的手性响应如下图所示：
\KM|f9 -b xfHyC'? 它的直径是一个
波长的量级，它的介电常数固定为ε=4.5。在下面，我们将改变散射体的磁导率μ，并观察预测的对偶对称性[3]对于恒定比率ε/μ的散射体及其环境。周围的
材料是ε=μ=1的空气。
&TT":FPR 由于散射体是无损的和各向同性的，在它的体积内将没有转换。请参考四分之一波片的案例，以获得更多关于体积转换的信息。
}=@zj6AC 在这里，所需的参量被计算为如上所述的电磁手性通量的通量积分。如下图所示，对于接近对偶对称的材料，转换趋向于零。
i ^|@"+ 在固定介电常数ε=4.5下，散射体的磁导率μ的变化。
该散射体是对偶的ε/μ=1，产生零手性转换。 gbGTG(:1S
vjK, I9 在JCMsuite中，所有手性密度都是相似的。例如，我们在下面的图中展示了增强的近场光学手性密度的
电子部分。这是一个后处理过程，即ExportFields：输出参量电手性密度。
it}-^3 A M 具有ε/μ=1的双散射体的光手性密度X的近场增强 `BT*,6a
#ooc)) , 参考文献 F$Pp]"82'm [1] Philipp Gutsche, Lisa V. Poulikakos, Martin Hammerschmidt, Sven Burger, and Frank Schmidt. Time-harmonic optical chirality in inhomogeneous space. In SPIE OPTO, Vol.9756m pages 97560X. International Society for Optics and Photonics, 2016.
kV)' a [2] Craig F. Bohren and Donald R. Huffman. Absorption and Scattering of Light by Small Particles. John Wiley & Sons, 1940.
:m`/Q_y" [3] Ivan Fernandez-Corbaton. Helicity and duality symmetry in light matter interactions: Theory and applications. PhD thesis, Macquarie University, Department of Physics and Astronomy, 2014.
