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    [技术]二维周期光栅结构(菱形)光波导的应用 [复制链接]

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    只看楼主 倒序阅读 楼主  发表于: 2024-01-22
    摘要 \Tj(]  
    qT L@N9  
    如今,大多数创新的AR&MR设备都是基于光波导或波导系统,结合微结构来耦合光的输入和输出。VirtualLab Fusion能够通过应用我们独特的物理光学方法对此类设备进行详细建模,包括所有效应(例如相干、偏振和衍射)。我们通过对专利WO2018/178626中提到的设备进行建模来证明这一能力,该设备由复杂的一维和二维菱形光栅结构组成。 .{W)E  
    K&noA  
    Q}jl1dIq  
    :!Tb/1  
    建模任务:专利WO2018/178626 I*K~GXWs#  
    !xK`:[B  
    /1lUFL2D  
    z '%Vy  
    任务描述 4%k_c79>  
    #VEHyz6P  
    WChJ <[]W  
    8~|PZ,oZ  
    光波导元件 hw&R .F  
    4m6E~_:F  
    使用光波导组件,可以轻松定义具有复杂形状区域的系统。此外,这些区域可以配备理想的或真实的光栅结构,以充当入射耦合器、出耦合器或出瞳扩展器。 <tg>1,C  
    u|D_"q~+6  
    ~(`iRxK  
    f"5vpU^5*  
    光波导结构 H;$OCDRC  
    DFt1{qS8@u  
    使用光波导组件,可以轻松定义具有复杂形状区域的系统。此外,这些区域可以配备理想的或真实的光栅结构,以充当入射耦合器、出耦合器或出瞳扩展器。 uIvE~<  
    R@r"a&{/  
    I.\fhNxHY  
    =6TD3k6(2  
    光栅#1:一维倾斜周期光栅 7=8e|$K_  
    y8un&LP  
    ;HJ|)PN5L  
    几何布局展示了2个光栅: ~$i36"  
    {e?D6`#x  
    `:A`%Fg8<  
    •光栅1耦合器:层状(一维周期性),例如倾斜光栅 !285=cxz  
    •光栅2 EPE和输出耦合器:交叉光栅(二维周期,非正交) yg gQ4y6  
    dg 4 QA_"  
    @D rMaTr  
    ;p#)z/zZ  
    光栅#2:具有菱形轮廓的二维周期光栅 b^\u P  
    DxT8;`I%  
    MD S;qZx=  
    使用内置调制介质的具有倾斜脊的一维周期光栅结构。 Kuy,qZv!"  
    ]`&ws  
    yla&/K;|*  
    Xb=9~7&,$  
    可用参数 P-VK=Y1q  
    •周期:400纳米 W9?Vh{w  
    •z方向延伸(沿z轴的调制深度):400nm r"a0!]n  
    •填充系数(非平行情况下底部或顶部):50% $aX}i4F  
    •倾斜角度:40º nmVL%66K  
    &/4W1=>(  
    CC>]Gc7  
    b$+.}&M  
    {|6(_SM|  
    总结—元件 &gZ5dTj>  
    A\_cGM2  
    |jniI(  
    具有非正交二维周期的菱形(菱形)光栅结构,通过定制接口实现。 %9xz[Ng  
    RJ1 Q.o  
    v3Y/D1jd"  
    / PAxPZf_  
    可用参数: e qQAst#~  
    •周期(锥间方向):(461.88纳米,800纳米) -U(T  
    •调制深度:100nm eW]K~SPd7  
    •填充系数:65% T"XP`gk  
    •菱形网格的角度:30° 37Z:WJ?  
    3ADT Yt".  
    "EQ-`b=I4  
    U&|=dH]-  
    总结——元件 hp!UW  
    [: X  
    VC\43A,9  
    Kgi%Nd  
    yK<%AV@v  
    pIk&NI  
    结果:系统中的光线 {mMrD 5  
    impzqQlZ,  
    IDb|J%e^P  
    . Yg)|/  
    结果 0}k[s+^  
    n3-u.Fb  
    eZ y)>.6Z  
    u<./ddC  
    结果:场追迹 RX%*:lXi_  
    3HC aZ?Ry'  
    7M<Ae D%  
    Sb+pB58&N  
    VirtualLab Fusion技术 P}y}IR{6  
    Slcf=  
     
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