这是一个简单但常见的超原子结构的案例：衬底上包含一个纳米圆盘的双重周期方形晶格。示例和参数均取自Berzins等的文章[1]，单元格在X和Y方向上均是周期性的。它包含一个位于基板上的圆盘(或圆柱体)，被背景材料包围。本案例中的材料根据参考文献选择为硅(圆盘)、玻璃(衬底)和空气(背景)。 <zrGPwk +Ge-!&.;A 线偏振平面波s偏光和p偏光从上方入射到光栅，用JCMsuite计算近场分布。 @q|I$'K]x
D;m> 9{= 下图所示为垂直入射平面波的波长为550nm时所显示的近场和强度分布： y_QK _R< f /-1[}h%U' 散射体外的场矢量和强度分布
yw2sK7 两个平面上的p偏光的场矢量以几何形式叠加 *_@8 v?
后处理傅里叶变换(Fourier Transform)计算透射衍射阶的振幅。后处理散射矩阵(Scattering Matrix）从傅里叶变换(Fourier Transform)中得到的平面波分解从而计算散射量。 W* N^G p@
NKh 8'=S 光谱特性 gLU #\d]
&_G^=Nc,H 在参考文献 [1]中，对透射光谱进行了调整以提供颜色过滤。脚本data_analysis/run_scan_illumination.py的目的是重现文章中图1的光谱图。 $o5<#g"/T TTu<~GH 相位分布 ?9.SwIxU&
Xji<oih 要改变透射波前的形状，需要控制其相应的相位。对于一个给定的结构，我们从琼斯矩阵中得到这个相位，这个矩阵是由后处理散射矩阵(ScatteringMatrix.)计算出来的。这为任意两个线性独立入射场的透射阶的p和s偏振分量产生了一个复透射系数。它的相位是透射波相对于入射波的相移。虽然绝对相位很少引起人们的兴趣，但它对原子参数和入射光的变化关系通常是令人感兴趣的。 E{|j 下图描绘了透射系数的幅值和相位(由于对称性，这与偏振性无关): p "3_u;cN
/dj r_T 这个图也是由脚本data_analysis/run_scan_illumination.py生成的。 cjp
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n YWS'i@ 纳米片半径和高度的变化会影响相位和透射率。这个光谱特性使用脚本data_analysis/run_scan_geometry.py来研究。在这里，纳米片的直径和高度发生了变化，并记录了相位和透射的变化。 6f(K'v fn]f$n*`
