概述 0/+TQD!L hEF n> 1928年，光波被散射后频率发生变化的现象被印度
物理学家拉曼发现，因此被命名为拉曼散射。拉曼散射可以分为自发拉曼散射和受激拉曼散射。自发拉曼散射源于热振动声子对于入射光的散射。受激拉曼散射则是强
激光与物质相互作用时产生的受激声子对于入射光的散射。
2\}6b4 M> Ws}Y 系统描述 XK
l3B=h 9 L EUj 本例展示了如何
模拟瞬态拉曼效应。当高
功率超短激光
脉冲在大气中传播时，若脉冲宽远远小于拉曼过程的时间常数，则该作用过程就可以通过求解描述瞬态拉曼过程的方程组进行模拟。理论
手册第9章中包含对瞬态拉曼效应方程的完整描述。
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图2.没有受激拉曼放大下时自发辐射的增长过程（采样阵列为256*256）
图3.30km处斯托克斯光的分布（采样阵列为64*64）
图4.30km处斯托克斯光的分布（采样阵列为256*256）
图5.斯托克斯光与入射激光的强度比随传输距离的变化（对数坐标，采样阵列为64*64）
图6.斯托克斯光与入射激光的强度比随传输距离的变化（对数坐标，采样阵列为256*256）
