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1、说明 u5f9Jw} UrEs4R1# 在本示例中，我们将展示使用 Lumerical STACK 求解器来设计抗反射圆偏振器，以减少 OLED 显示器的环境光反射。 vnZC,J ` 9m~p0 ILh o]I\6,T/| GDiBl* D 2、综述 q'Tf,a ^ sLdAC q6V> zi 'kO!^6=4M OLED 显示器的底部金属电极可以用于增强光提取效率，然而它也会带来环境光反射的不利影响，导致显示器在室外使用时对比度降低。在本例中，演示了使用圆偏振器来最小化具有特定线偏振的光的反射[1]。圆偏振器的配置和工作原理如下所示： lchPpm9 CN8Y\<Ar
tG22#F` 图 1 D7Q$R:6| 为了简单起见，多层 OLED 结构由金属反射器表示。入射到线性偏振器上的光在传播通过半波片之后变成30°线偏振，然后在通过四分之一波片之后变成圆偏振。反射光最终将变得相对于线性偏振器的偏振正交偏振，因此被其阻挡。 |imM# wF UhQj
Qaa~ 反射光可以分解为两部分，如图1所示。R1表示空气/偏振器界面处的反射，R2与圆偏振器相关。在本例中我们将关注如何最小化R2，关于R1的最小化，请参阅原文。 aE$[5 2 @O^6&\s> 为了分解R1和R2，一种方法是添加折射率为1.5的人工层，如下图所示。 @YTaS z$L u^ 8{Z;mm =R$u[~Xl2X 图 2 )W
_v:?A9 折射率1.5被选择为接近线性偏振器的折射率，使得圆形偏振器在有或没有人工层的情况下的总反射几乎相同。然后，我们将通过脚本命令将反射率从 STACK Solver（棕色箭头）转换为R2（蓝色箭头）。 S w, +p +E(L \ 偏振器和波片由各向异性材料制成，这意味着它们的折射率在不同方向上可能不同。通过旋转相应的介电常数张量，在 STACK Solver 中充分考虑了极化/慢轴的旋转。 Gm^U;u}=f '$]97b7G 步骤1：初步测试 0rs"o-s< ]Wlco 本步骤的主要目的是确保仿真被正确设置，并验证圆偏振器在正入射时的抗反射性能。通过脚本可以绘制圆偏振片在正入射时的反射光谱，选择波片的厚度以使目标波长为0.55μm时的反射最小，图3中可以得到证实。反射光谱中的小波纹可以归因于多层膜的法布里-珀罗共振。 C 7ScS"~ eiaFaYe\ -3Z,EaG^ 图 3 ~
=2 PU$u 步骤2：角度扫描 C{ xaENp e)?
.r9pA; 在该步骤中，通过扫描入射角（θ和φ）来表征圆偏振器的反射特性，在几何光学工具（如 Ansys SPEOS）中根据视角进一步评估显示器的性能时很有用。脚本将通过旋转介电常数张量扫描入射角（phi），然后给出作为波长和角度（θ和phi）函数的反射率。 6H WE~`ok6 h_,i&d@( wc^tgE 图 4 '/p/8V.O. 通过查看 Visualizer 工具可以查看 R_ave 的极坐标图像，即 Rs 和 Rp 的平均值。我们可以发现，入射角θ越大反射越高，这意味着抗反射膜层在入射角越大时就会失效。 XnMvKPerv' .2Elr(&*h 接下来，参考论文[1]，我们研究了两种不同的各向异性薄膜： hT&Y #fh
=Toy Zm\ x,pjp x 图 5 Nkth>7* Nz是各向异性材料薄膜的关键参数之一，其定义为（nx-Nz）/（nx-ny）。扫描了Nz从1.5到0.5的结果，从上图中，我们可以发现 Nz=0.5 可以在所有入射角下实现更好的抗反射性能，这与论文[1]一致。 :vQrOn18p }?_?V&K| 参考文献： ,77d(bR < 1. Bong Choon Kim, Young Jin Lim, Je Hoon Song, Jun Hee Lee, Kwang-Un Jeong, Joong Hee Lee, Gi-Dong Lee, and Seung Hee Lee, “Wideband antireflective circular polarizer exhibiting a perfect dark state in organic light-emitting-diode display,” Opt. Express 22, A1725-A1730 (2014)
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