Zu\#;O 此示例演示了由不同电介质界定的银
薄膜的等离子体激元波导的计算。 该设置遵循 Berini [1] 的举例。 我们主要评论整个计算域上电场强度的数值解，它代表了一个等离子体激元。 但是，对于传播模式项目，也会计算传播常数（传播模式）。
=[t( [DG p`Omcl ~Q 几何示意图如下：
N iNZh; RURO0`^ 
qJ" dkT* fPK|Nw ]b 下层和上层
材料的相对介电常数由
和
给出。这个金属薄膜的厚度是和宽度是
。分析了真空
波长为
时的
结构。金属薄膜(银)在该波长的相对介电常数为
。
` z5j ( rZq0* 在本例中，我们计算具有相对于波导对称平面的镜像对称电场的
模式 [1]。 因此，只需离散化几何结构的一半就足够了。经过最后一步细化后的三角形几何部分如下图所示。
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9eGM6qW\_ 由于金属角附近的奇异场行为和几何结构的多尺度结构，等离子体激元模式的精确计算是一个具有挑战性的问题。 等离子体激元的传播主要集中在极薄银带附近。 自适应有限元离散化是解决这类问题的一种方法。 由于角的预细化和自适应细化步骤，网格被细化，特别是在靠近细带和靠近金属角的地方，这些地方的电场表现出奇异的行为，必须非常精确地解决。得到的结果如下图所示：
=#T6,[5
