概述
s +qodb+ paMK]- 激光在大气中传输时部分能量被空气中的分子和气溶胶吸收。被吸收的热量将空气加热,导致气压上升,空气膨胀,空气密度降低,
折射率下降,形成一个负
透镜,使激
光束发散。当存在侧向风时,下风区空气密度降低,因而下风区的折射率减小,形成特有的弯向上风区的光束分布,使光束畸变、弯曲和发散,劣化光束质量。这就是
热晕效应。它是激光在大气中传输时所面临的严重问题之一。
fz8 41 <Y R>&8%%# T-+ uQ3 图1.热晕效应成因示意图
9KJ}Ai 系统描述
L(k`1E h qhX 本例介绍了
模拟激光在大气中传输时热晕效应对应的bloom命令的使用。描述热晕的基本方程包括波动方程和流体力学方程。首先由Maxwell方程得到激光波动方程,再结合流体力学中的三个守恒定律——质量守恒定律、动量守恒定律、能量守恒定律得到描述热晕效应的方程。对于理想气体,在等压近似下得到:
u]`0QxvZ 9d( M%F je 3Qq1 本例对比了三种情况下的激光远场分布:(1)没有大气
像差和热晕效应下的远场光强分布;(2)没有大气像差但有热晕效应下的远场光强分布;(3)同时考虑大气像差和热晕下的远场分布。通过对比我们会发现热晕效应会使光束焦点前移,焦斑沿垂直光轴方向发生位移,焦斑畸变,尺寸变大。
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n3Y .wlKl[lE2 模拟结果
8A::q ; L`wr~E2u K:Z(jF!j 图1.不含大气像差和热晕效应的远场分布,此时光束的焦点在4km处,光斑尖锐。
p-w:l*-` PY3bn).uR 图2.热晕效应导致的3.5km处的光斑分布,此时光束的焦点已经前移到2.7km,由于光斑变大,光强也显著降低,光斑的分布呈现出糖匙形状。
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6$!6 图3.热晕效应和大气像差共同决定的3.5km处的光斑分布,此时光束的焦点进一步前移到1.8km,由于光斑变大,光强显著降低,光斑的分布呈现显著的旁瓣。
<$a-.C5 (来源:讯技光电)