采用矢量有限元法
<i{O\K ]9 uo0g51% 9 应用
\{r-e 3 i<,#FaL 无源
光学 ^kZfE"iE2 单
偏振传输
(t&]u7Atr 偏振
分束器 = | >CB
光子晶体光纤 ].F7.
zi 偏振复用
pRI<L' 色散控制
T= r-6eN ~^d. zIN! 综述
o?n lnoe HT]W2^k 设计了一种椭圆-纤芯-圆孔的多孔光纤(EC-CHFs)用于单偏振传输[1]。与传统的圆孔-纤芯-圆孔光纤(CC-CHF)一起，偏振分离器可以将入射CC-CHF的光耦合到支持x偏振模式或y偏振模式的EC-CHF，如下图所示。
z'@j9vT dxqVZksg(9
1d/-SxhZ 脚本
系统生成
+|}R^x`z tHNvb\MR$ 优点：
<$\vL 矢量有限元法(VFEM)在计算所有电磁场分量和近似几何方面具有极高的
精度，在光子晶体光纤中具有极其重要的意义
n] M1'yU 单轴完美匹配层（UPML）可用于查找泄漏模式。
I9O9V [ 三角形网格大小可用于精确近似电磁场和波导几何形状。
yM dEH-?/ 针对具有一定对称性的模态，利用波导的对称性，可以缩小
仿真域。
&qw7BuF 仿真描述
%Q]u_0P* 参考文献[1]的目的是设计一个具有偏振分束器。分束器由3个分离的多孔光纤组成。两个外孔光纤各自提供一个偏振，而中心
结构支持两个偏振。入射光将根据偏振，选择性地与任何一种外孔光纤耦合。
WrK!]17or 第一步是相位匹配每个结构的模式，以减少反射[1]。不同的结构必须具有某些共同的性质，如间距和包层原子。在每个结构的纤芯内都有大小和形状自由选择的孔。
u] C/RDTH A
?"(5da. 图1：各类型芯径的磁场分布。(a) yEC-CHF, (b) xEC-CHF, (c) CC-CHF x lPUu m-o
利用[1]中给出的特性，利用OptiMode计算三个不同核的模态指数，记录在表1中。这些结果与[1]中的结果非常一致，三个结构的模态指数都为1.31043。
9pPb]v,6 _XT] ," xml@]N*D#E B;9"=0
表1单核结构的模态指数
Pn@k)g 图2:：上层结构偶数模y偏振的磁场分布 J ytY6HF
Gvo (iOU 图3:：上层结构偶模x极化的磁场分布 \PS {/XK
把这三个纤芯放在一起形成一个上层结构，会生成一个支持两种偏振的波导结构，每一种偏振都有偶模和奇模解。偶模态解如图2和图3所示。耦合长度为:
d,=Kv 0_yE74i 8
v NgePn 5,=Y i$x 其中neven和nodd是偶模和奇模的模态指数[1]。OptiMODE计算的耦合长度与参考文献[1]中表2的耦合长度进行了比较。
O v3W;jD 表2：偏振分束器的耦合长度 S,T?(lSl
通过仿真结果结果验证了OptiMode下的VFEM模态求解器可以准确地设计和仿真多孔光纤结构。
b *IJ + jvx9b([<sG 参考文献
8@%Xd^ [1] Z. Zhang, Y. Tsuji, and M. Eguchi, “Design of Polarization Splitter With Single-Polarized Elliptical-Hole Core Circular-Hole Holey Fibers,” IEEE Photonics Technol. Lett., vol. 26, no. 6, pp. 541–543, Mar. 2014.
b i^ h &H 2m. RM&TdB （来源：讯技光电）
