简介：
uv4jbg}Z+3 表面
等离子体激元（SPPs）是由于金属中的自由
电子和电介质中的电磁场相互作用而在金属表面捕获的电磁波，并且它在垂直于界面的方向上呈指数衰减。[1]
J<D =\ 与绝缘体-金属-绝缘体(IMI)等离子波导相比，金属-绝缘体-金属(MIM)波导具有很强的光约束，对SPPs来说，其传播距离可接受。
+ `xp+Q 有许多种类的
纳米波导
滤波器：齿形等离子体波导[2]，盘型谐振腔Channel drop滤波器，矩形几何
谐振腔[3]以及环形谐振腔[4]。
! >V 1zk MIM波导中，有两种等离子体滤波器，即带通和带阻滤波器。
?g2K& 5sRNqTIr 2D FDTD模拟
L[efiiLh$ mJ HX
选择TM偏振波激发SPPs
?Eed#pb_ 应用正弦调制高斯脉冲光来
模拟感兴趣的
波长 Z]dc%> 输入场横向设置为模式场剖面（使用模式求解器计算）
6 AY%o nY 网格尺寸要小到足以研究SPPs
?*HlAVDcFT 对于谐振器，
仿真时间应该足够长，使时域内的场在使用脉冲时衰减到很小的值。
TM 9>r :j' 用Lorentz-Drude模型对银的色散进行了研究。
?Z"}RMM)8 Q{l;8M CL `1d r$U 模拟结果
X9>ujgK _*_zyWW_j 输出记录器的功率谱*归一化到光源。显示波长530 nm和820 nm的两个峰值**。
2]l*{l^ Bl *Note：直接从
OptiFDTD获得的功率谱上，可以演示滤波器。传输
光谱可以使用参考1中的方法来计算。
t+
@F"[j **Note：峰值波长处的细微差异（与参考相比）是由于使用了不同的金属
模型。
G(L*8U< UG \% (R~ H qH$p]+Rk 5 [1] Hua Lu, et al., “Tunable band-pass plasmonic waveguide filters with nanodisk resonators,” Opt. Exp. VOL. 18, NO. 17, 17922-17927 (2010)
5 m:nh<)# [2] X. S. Lin, et al., "Tooth-shaped plasmonic waveguide filters with nanometeric sizes,"Opt. Lett. 33, 2874-2876 (2008);
d)@M MF [3] A. Hosseini, et al., “Nanoscale surface Plasmon based resonator using rectangular geometry,” Appl. Phys. Lett. 90(18), 181102 (2007).
r+n&Pp+9 [4] T. B. Wang, et al., “The transmission characteristics of surface plasmon polaritons in ring resonator,” Opt. Express 17(26), 24096–24101 (2009).
Pj$a$C`Z *)Y;`Yg$ （来源：讯技
光电）
