简介：
4 %W: 表面
等离子体激元（SPPs）是由于金属中的自由
电子和电介质中的电磁场相互作用而在金属表面捕获的电磁波，并且它在垂直于界面的方向上呈指数衰减。[1]
OLC{ iD# 与绝缘体-金属-绝缘体(IMI)等离子波导相比，金属-绝缘体-金属(MIM)波导具有很强的光约束，对SPPs来说，其传播距离可接受。
.@ F]Pht 有许多种类的
纳米波导
滤波器：齿形等离子体波导[2]，盘型谐振腔Channel drop滤波器，矩形几何
谐振腔[3]以及环形谐振腔[4]。
$?P22"/p MIM波导中，有两种等离子体滤波器，即带通和带阻滤波器。
=] C]= ,Lr<)p 2D FDTD模拟
ZJ*g)) k7 ]#2Y e7+ 选择TM偏振波激发SPPs
qIMA6u/ 应用正弦调制高斯脉冲光来
模拟感兴趣的
波长 Ch \&GzQ 输入场横向设置为模式场剖面（使用模式求解器计算）
|r%D\EB 网格尺寸要小到足以研究SPPs
36.N>G, 对于谐振器，
仿真时间应该足够长，使时域内的场在使用脉冲时衰减到很小的值。
6CbxuzYer 用Lorentz-Drude模型对银的色散进行了研究。
tptN6Isuh D B E4& G 2!xPHz 模拟结果
5L,}e <S$ `;l .MZL! 输出记录器的功率谱*归一化到光源。显示波长530 nm和820 nm的两个峰值**。
~{,X3-S_H *Note：直接从
OptiFDTD获得的功率谱上，可以演示滤波器。传输
光谱可以使用参考1中的方法来计算。
d;mx<i=/ **Note：峰值波长处的细微差异（与参考相比）是由于使用了不同的金属
模型。
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g]ZD mZz="ZLa: Y 5ZZ3Ati [1] Hua Lu, et al., “Tunable band-pass plasmonic waveguide filters with nanodisk resonators,” Opt. Exp. VOL. 18, NO. 17, 17922-17927 (2010)
<Z}SKR"U% [2] X. S. Lin, et al., "Tooth-shaped plasmonic waveguide filters with nanometeric sizes,"Opt. Lett. 33, 2874-2876 (2008);
#n0Y6Pr [3] A. Hosseini, et al., “Nanoscale surface Plasmon based resonator using rectangular geometry,” Appl. Phys. Lett. 90(18), 181102 (2007).
Z_1U9 +, [4] T. B. Wang, et al., “The transmission characteristics of surface plasmon polaritons in ring resonator,” Opt. Express 17(26), 24096–24101 (2009).
/zDi9W*~1 2owEw*5jl/ （来源：讯技
光电）
