简介：
=yRv *C 表面
等离子体激元（SPPs）是由于金属中的自由
电子和电介质中的电磁场相互作用而在金属表面捕获的电磁波，并且它在垂直于界面的方向上呈指数衰减。[1]
-:!Wds 与绝缘体-金属-绝缘体(IMI)等离子波导相比，金属-绝缘体-金属(MIM)波导具有很强的光约束，对SPPs来说，其传播距离可接受。
0e:j=kd)NH 有许多种类的
纳米波导
滤波器：齿形等离子体波导[2]，盘型谐振腔Channel drop滤波器，矩形几何
谐振腔[3]以及环形谐振腔[4]。
Yp3 y%n MIM波导中，有两种等离子体滤波器，即带通和带阻滤波器。
gLFSZ 0XC3O 8q 2D FDTD模拟
U.Z5;E0: 6xr%xk2E 选择TM偏振波激发SPPs
L6jwJwD 应用正弦调制高斯脉冲光来
模拟感兴趣的
波长 g%)cyri 输入场横向设置为模式场剖面（使用模式求解器计算）
Rb^G~82d? 网格尺寸要小到足以研究SPPs
m.gv? 对于谐振器，
仿真时间应该足够长，使时域内的场在使用脉冲时衰减到很小的值。
A[F@rUZp 用Lorentz-Drude模型对银的色散进行了研究。
W8-vF++R #N"QTD|i k5}Qx'/l 模拟结果
E
KJ2P$ zTq"kxn' 输出记录器的功率谱*归一化到光源。显示波长530 nm和820 nm的两个峰值**。
&ti J=;R1 *Note：直接从
OptiFDTD获得的功率谱上，可以演示滤波器。传输
光谱可以使用参考1中的方法来计算。
}:s.m8LC5n **Note：峰值波长处的细微差异（与参考相比）是由于使用了不同的金属
模型。
]Ee$ulJ02 #op0|:/N n-GoG(s..b [1] Hua Lu, et al., “Tunable band-pass plasmonic waveguide filters with nanodisk resonators,” Opt. Exp. VOL. 18, NO. 17, 17922-17927 (2010)
IO2@^ j up [2] X. S. Lin, et al., "Tooth-shaped plasmonic waveguide filters with nanometeric sizes,"Opt. Lett. 33, 2874-2876 (2008);
@ L 6)RF [3] A. Hosseini, et al., “Nanoscale surface Plasmon based resonator using rectangular geometry,” Appl. Phys. Lett. 90(18), 181102 (2007).
_Db&f} .` [4] T. B. Wang, et al., “The transmission characteristics of surface plasmon polaritons in ring resonator,” Opt. Express 17(26), 24096–24101 (2009).
V1Gnr~GM j(>xP*il （来源：讯技
光电）
