采用矢量有限元法
F}U5d^!2 nJJs%@y 应用
M$A#I51 MdC<4^| 无源
光学 WA.AFt 单
偏振传输
t};~H\: 偏振
分束器 t)N;'v &
光子晶体光纤 zX kx7d8 偏振复用
3]U]?h 色散控制
+y&d;0! 8~ #M{} 综述
@(:v_l ~ y;y(4< 设计了一种椭圆-纤芯-圆孔的多孔光纤(EC-CHFs)用于单偏振传输[1]。与传统的圆孔-纤芯-圆孔光纤(CC-CHF)一起,偏振分离器可以将入射CC-CHF的光耦合到支持x偏振模式或y偏振模式的EC-CHF,如下图所示。
pm USF #u kIvvEh<L= dTGA5c 脚本
系统生成
KWhZ +i` T&xt`| 优点:
Dag`>|my 矢量有限元法(VFEM)在计算所有电磁场分量和近似几何方面具有极高的
精度,在光子晶体光纤中具有极其重要的意义
;GsQR+en 单轴完美匹配层(UPML)可用于查找泄漏模式。
ALGgAX3t 三角形网格大小可用于精确近似电磁场和波导几何形状。
Pxhz@":[ 针对具有一定对称性的模态,利用波导的对称性,可以缩小
仿真域。
&|5GB3H= 仿真描述
_3>djF_u 参考文献[1]的目的是设计一个具有偏振分束器。分束器由3个分离的多孔光纤组成。两个外孔光纤各自提供一个偏振,而中心
结构支持两个偏振。入射光将根据偏振,选择性地与任何一种外孔光纤耦合。
?znSx}t 第一步是相位匹配每个结构的模式,以减少反射[1]。不同的结构必须具有某些共同的性质,如间距和包层原子。在每个结构的纤芯内都有大小和形状自由选择的孔。
=Q(vni83< 4nkE IZ 图1:各类型芯径的磁场分布。(a) yEC-CHF, (b) xEC-CHF, (c) CC-CHF +.Bmkim
利用[1]中给出的特性,利用OptiMode计算三个不同核的模态指数,记录在表1中。这些结果与[1]中的结果非常一致,三个结构的模态指数都为1.31043。
7=P^_LcU cDV^8 R 2cf' ,cv@8 sR=/%pVN 表1单核结构的模态指数
xh0 xSqDM 图2::上层结构偶数模y偏振的磁场分布 t FgX\4
TJy4<rb 图3::上层结构偶模x极化的磁场分布 K: r\{#9
把这三个纤芯放在一起形成一个上层结构,会生成一个支持两种偏振的波导结构,每一种偏振都有偶模和奇模解。偶模态解如图2和图3所示。耦合长度为:
~kKrDLW+ {6
.o=EyM{
27 GhE I@ \#up} 其中neven和nodd是偶模和奇模的模态指数[1]。OptiMODE计算的耦合长度与参考文献[1]中表2的耦合长度进行了比较。
x5Zrz<Y$w 表2:偏振分束器的耦合长度 Hl7:*]l7b
通过仿真结果结果验证了OptiMode下的VFEM模态求解器可以准确地设计和仿真多孔光纤结构。
[-w@.^:]X m)&znLA 参考文献
ftZj}|R! [1] Z. Zhang, Y. Tsuji, and M. Eguchi, “Design of Polarization Splitter With Single-Polarized Elliptical-Hole Core Circular-Hole Holey Fibers,” IEEE Photonics Technol. Lett., vol. 26, no. 6, pp. 541–543, Mar. 2014.
HDIk9WC^ 5bX6#5uP1 (来源:讯技光电)