5.lg*vh 1. 启动LASCAD并定义一个简单
激光腔 1
va!fJ 2．定义并分析一个侧面泵浦棒 2
w=tha F. 2.1 选择晶体类型和泵浦结构 2
VI)hA
^ S 2.2 定义泵浦光分布 3
1{G@'# ( 2.3 定义棒的冷却 7
&H2j3De 2.4 定义
材料参数 8
f 2k~(@!h 2.5 定义复合材料 9
,t39~ w 2.6 定义控制FEA 计算程序的选项 10
ONLhQJCb 2.7 FEA 的可视化结果 12
>P-'C^:V= 2.7.1 三维观察器 12
8]WcW/1r ! 2.7.2 二维数据图和抛物线fit 12
c&"1Z/tR 2.8 计算高斯模 13
g ~%IA.$c 2.9 在模式图中插入晶体 14
WmE4TL^8? 3．修改腔参数 14
\ (U|& 4．用于分析激光腔特性的工具 15
<@;bxSUx 4.1 分析激光腔的稳定性 15
Bd[H@oKru 4.2 显示横向高斯模分布图 16
X @X`,/{X 4.3. 输出激光功率计算 17
\<\147&)r 5.
光束传播编码（BPM） 19
a)!R4 5?TX.h9B4 1. 启动LASCAD并定义一个简单激光腔 \# 1p 选择Start/Programs/LASCAD/Lascad启动LASCAD，
hAD gi^ 定义一个工作目录，
VgMuX3= 点击“OK”，打开LASCAD主窗口，
Cf@N>N#t) 点击最左边的工具栏上的“New Project”按钮或者执行菜单项“File”，
6. vwK3\>~ 将“Number of Face Elements”增加到4，
1:4u]$@E 输入适当的
波长并保持其它默认设置不变，
L tK,_j 点击“OK”。
H h%|}*f_, 现在你可以看到在顶部的LASCAD的主菜单和在它下面的另外两个窗口，一个标题为“Standing Wave Resonator”，另一个是“Parameter Field”，如图1所示。上面的窗口显示了有四个元件的简单腔的模式图，下面的窗口显示腔的参数。在元件编号下面的纵行显示的是该元件的参数，比如每个反射镜的曲率半径，在行标签“Type-Param”里显示。想要改变元件类型，可以直接使用元件编号下面的下拉框，你可以选择反射镜、介质界面和
透镜。元件编号之间的纵行里显示的参数定义了各元件之间的空间的特性，例如折射率，或者由抛物线折射率分布的二次微分导出的“Refractive Parameter”。关于这个窗口中其它的功能，例如如何插入或者清除一个元件，你可以在快速浏览第三部分或者手册里面找到。
1JZhcfG 图1
点击LASCAD主窗口的菜单项“FEA/Parameter Input & Start of FEA Code”，打开题为“Crystal，Pump Beam and Materials Parameters”的窗口，如图2所示。注意六个标签，用于定义不同类型的参数。
MgH O WoF 通过标签“Models”下面的列表可以选择不同的晶体和泵浦结构，我们选择“Side pumped cylindrical rod”。
3
op{h6 在这个窗口的底部可以定义棒的尺寸，这个例子里，我们输入棒长16mm、直径3mm，如图2所示。为了研究程序是如何工作的，建议在做第一次试验的时候使用较短的棒尺寸，这样计算时间比较可靠。
K\5/ ||gi 图2
选择标签“Pump Light”，打开如图3所示的窗口，有如下条目用于定义泵浦结构：空间设置、二极管特性、液流管道等。
kM3#[#6$! 我们采用一个圆柱形的液流管道包围在棒的外面，在棒和管道之间是冷却液，管道外面是一个反射腔。
图3
;Eh v1{; Total incident pump power”是从二极管聚集到棒上的总功率。
$Eo-58<q “Inner radius of flow tube”和“Outer radius of flow tube”分别是液流管道的内半径和外半径。如果你的模型里没有液流管道，将外径和内径设置得很接近，并将液流管道的折射率设成和液体的折射率一样。
{Vf].l:kn “Radius of cylindrical reflector”是圆柱反射腔的半径，圆柱反射腔用来将第一次通过棒的泵浦光再反射回棒里面。
nsu RG 图4
gVs@T' aQ0pYk~( “The number of irradiation directions”由棒周围的二极管数量决定，假定对沿着棒轴的所有二极管组此数值都是不变的。
l$C
Y
gm “Angle between irradiation directions”是与棒轴垂直的平面里相邻二极管光束构成的角度，假定所有相邻光束间的角度是一样的。当然，二极管也并不一定要像图4所示那样在棒周围对称放置，例如你可以将两个二极管这样放置，使其光束成90°角，也就是相对于x轴正向，一个沿45°放置，一个沿-45°放置。
%5j* e “Fast axis FWHM of diodes, degrees”(半高全宽角度)通常会在二极管的数据单中详细说明。
B%z+\<3^q “Wavelength of pump light”和“Refractive index of crystal at pump wavelength”的意义就不解自明了，是用来计算通过棒的泵浦光的路径的。
{G{ >Qa| “x-coordinate of pump beam intersection point”可以用来定义该点对于棒轴的微小位移（不大于棒直径的百分之几），这在不对称照射的情况下是需要用的。
}zrapL"9X 在慢轴方向上，我们假设泵浦光为超高斯平顶分布，假设泵浦
光线在与棒轴垂直的平面上传播。慢轴的发散可以近似考虑成增加了二极管条长度上的入口。
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R 在快轴方向上泵浦光传播的形状可以用高斯ABCD定律来计算，快轴上泵浦光的发散角可以用这个式子来计算：
,j eC7-tX 
7~VDk5Z6 M/YS%1 快轴轮廓假定是超高斯形的，也就是说垂直棒轴的强度分布假定是与
成比例的，这里的σ取决于与二极管晶片表面的距离。 点击按钮“Show Pump Beam”(在图3左下)，可以在模式图窗口看到泵浦光的快轴形状，如图5所示，光束是沿垂直棒轴的方向传播的。
]vH:@%3U 图5显示的是泵浦光从二极管晶片表面（元件0）开始传播，经过液流管道（元件1到2），液体（元件2到3），棒（元件3到4），又一次经过液体和液流管道（元件4到6）；然后被元件7反射，反射回来之后泵浦光又一次在液流管道和液体以及棒中传播（元件10到11）。
_BG7 JvI 
seZb;0 图5
^(7 Qz&q 在计算快轴的形状时，要考虑到晶体、液流管道和反射腔的曲率和折射率。因为高斯定律也包括了泵浦光的相关性，这可以使得在计算棒中传播的第一段路径时，得到比光线追踪编码方法更好的结果。在经过一个更高编号的元件之后，精确度会下降，因为球形畸变不在高斯定律的考虑之中。
Zl?9ibm;@ 点击按钮“Show Pump Light Distribution”(图3右下方)打开图6所示的窗口“Pump Beam Profile”。
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<Dw5 移动图下面的滑块不会改变泵浦的形状，因为已经假定其沿棒轴不变。但是如果你把滑块移到棒的泵浦区域以外，吸收能量密度就会消失。
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U"L-1]L 图6
W?du ] d/\ajQ1:: 2.3 定义棒的冷却 点击标签“Boundaries”，打开如图7所示的窗口。
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SO's 
FPu$N d&\ 图7
X5=I{ eY} 这些条目可以单独定义棒的各个表面的冷却条件。
p,7?rI\ N 你可以选择冷却接触的是固体或者液体，对于后者我们再选中“Fluid Cooling”。
}w{E< C(M 在第一种情况下表面温度是恒定不变的，由方框“Temperature ,K”里面的数值确定，第二种情况下后面一个数值定义了液体的体积温度。
WLCr ~r^ 在液冷的情况下还有一个
薄膜系数（图7最下面一行）需要定义，这个描述了固体和液体表面的热传递。在LASCAD手册的6.10.3中有详述。
G'{&*]Z\: 条目“Reference temperature”是用来计算形变的，用来与加热之前的晶体温度相适配。
rW `l1yi*$ 当边缘温度是用开氏温标定义的时候，加入修正值是很重要的。
cuL/y$+EY 冷却液不一定要延伸到管道的整个长度，因为有些地方没有用来侧面泵浦。填入“Surface extends from z=…”这一行的条目可以用来定义冷却表面准确的起点和终点。如图7所示的情况，冷却表面是从z=2mm开始，到z=14mm结束的，而总长16mm的棒的两端都没有冷却。坐标系的原点位于棒左端表面的中心。
1e I_F8I U 在侧面泵浦的情况中，棒的两端冷却是不需要的。
vZXdc+2l a?*pO`<J{ 2.4 定义材料参数 e /L([ 选择标签“Material Param”，打开如图8所示的窗口。
n_*. i1\'w 这个条目是不言自明的，吸收系数用来描述泵浦光束的指数衰减，依照公式 计算，这是由于泵浦
光子的吸收所引起的，由晶体的掺杂水平所决定，详细描述见手册附录。
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