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测量系统(MSY.0003 v1.1) 9J2NH|]c z62;cv 应用示例简述 ^y<<>Y'I V T\F]Oa# 1.系统说明 H<PtAYFS r2,.abo 光源 :qd`zG3 — 平面波(单色)用作参考光源 bAx-"Lu — 钠灯(具有钠的双重特性) oY933i@l)P 组件 K/|Z$4S — 光阑(狭缝),抛物面反射镜,闪耀光栅 FG.em 探测器 Q$zO83 — 功率 aWR}R>E — 视觉评估 Hl{S]]z 建模/设计 *GL/aEI<$ — 光线追迹:初始系统概览 KbA?7^zo` — 几何场追迹+(GFT+): hpO`] 窄带单色仪系统的仿真 "eB$k40- 为分辨特定光谱曲线进行整个光谱的高分辨率分析 tFp Ygff< e&&53? 2.系统说明 Bu#VMkchJ P\1L7%*lU
]&lY%"U$i NQJq6S4@ 3.系统参数 ~a ]+#D ^")Q YE
< t,zaIi >n'o*gZM old(i:2 4.建模/设计结果 J IUx pKpUXfQu ,-8"R`UI8 n\*!CXc 总结 E&2OD [iX Ya3C#= 模拟并分析了Czerny-Turner单色仪及并将其用于光谱研究中。 I|gB@|_~ 1. 仿真 J}v}~Cv 以光线追迹对单色仪核校。 J&W)(Cf 2. 研究 aX)I3^ar 应用经典场追迹和几何场追迹+引擎对系统的性能进行研究。系统分析中包括采用傅里叶模态法进行光栅效率的严格分析。 >=:&D)m" 3. 应用 ^c- 应用真实的Czerny-Turner单色仪分辨了钠灯的双波长特性 <
$J>9k 可以通过使用VirtualLab对复杂的光谱系统,比如Czerny-Turner进行详尽的研究。 v%+:/m1 D$
dfNiCH 应用示例详细内容 RP[{4Q8 系统参数
e2s]{obf +6HVhoxU# 1. 仿真任务:Czerny-Turner干涉仪 ^o3"#r{:+ Czerny-Turner干涉仪是一种广泛用于光和样本的光谱研究。主要由两个球面或抛物面反射镜、两个光阑以及一个作为分光元件的光栅组成。 RJ 8+h Z}mLLf E
3x{t( + jc!5i . 2. 系统参数 \2N!:%k BTGvN% 元件在1m范围内的距离与非常窄的入瞳孔径进行结合以确保单色仪/光谱仪的高光谱分辨率。 $q6BP'7 8i>ZY
A9I{2qW9+Z uwzvb gup? 3. 说明:平面波(参考) xjfV?B'Y}V DFZkh^PFd 采用单色平面光源用于计算和测试。 {XR6>] qE&v ;
@XLy7_} t<#mP@Mz=N 4. 说明:双线钠灯光源 #hfXZVD *X'Y$x>f F
U_jGwD 为了增强光谱仪的光谱分辨率,对钠灯的双波长特性进行研究。 }zkHJxZgE 双波长通过旋转轨道的相互作用分离,表现为具有515GHz频率差异(波长差为0.6nm)。 $$|rr G 由于低气压灯的扩展发射区域,钠灯可视为平面波。 7Ri46Tkt '&x#rjo#
sqEI4~514 R;s?$;I 5. 说明:抛物反射镜 h`KFL/fT 2|3)S`WZl ~ELNyI11 利用抛物面反射镜以避免球差。 _ky,;9G] 出于此目的,在VirtualLab库目录中选择离轴抛物面反射镜(楔形)组件。 LJd5;so- E7t+E)=8
FQu8vwV6> o3Yb7h9
wQqb`l7+ Yw4n-0g 6. 说明:闪耀光栅 ?5C!<3gM) rID#`:Hl-| HJLu'KY} 采用衍射元件用于分离所研究光源的光谱波长。 +o\:d1y 通过使用闪耀光栅,可以对期望衍射级次的衍射效率进行优化 ?k]2*}bz fsJ9bQm/
K(q+
" nxUJN1b!N
mw_~*Nc'9 ^T*? >%` 7. Czerny-Turner 测量原理 /(u}KMR!f Ov5" 通过光栅倾斜角的变化,入瞳的像可经过探测器孔径进行扫描。探测器可以评估光入射的能量。 'FqQzx"r i!J8 d"
UJD 0K]s 5:pM4J /xsF90c\h 8. 光栅衍射效率 "S8uoSF`> o|>'h$ kE:nsXI
) VirtualLab的光栅组件可通过傅里叶模态法(FMM)对衍射级次进行严格的计算。 [b6R% 因此,每一个波长的效率可视为独立的。 &M46&^Jho 3个不同波长的不用的衍射效率的归一化强度:(可被测量系统的计算视为如此) M9!HQ C<NLE- .:@Ykdm4I file used: MSY.0003_Czerny-Turner_Mono_01_Diffraction_Efficiency.lpd W#^2#sjO K~c=M",mW 9. Czerny-Turner系统的光路图设置
3L<wQ( 1;C+$
G/b^|;41 lpQSup 由于VirtualLab的相对位置系统,只设置了沿Z轴方向的距离。 hlV=qfc LCZ\4g05 10. Czerny-Turner 系统的3D视图 5]NqRI^0 tX5"UQA
W=j[V
Oq BcL{se9< 增大平面波光源和孔径的距离仅是为了更清晰的显示3D视图(可在光路编辑器中实现)。 k_sg
?(-!o 不仅如此,距离减到0.1倍是为了提高视图的可观察性。 wLi4G@jJ 5"CZh.J 应用示例详细内容 E0Y-7&Fv mkYqpD7 仿真&结果 y+X2Pl (pY 7J 1. 结果:利用光线追迹分析 '?!zG{x 首先,利用光线追迹分析光在光学系统中的传播。 YUx.BZf7 对于该分析,采用内嵌的光线追迹系统分析器。 gYNjzew' lt
^GvWg
a2dnbfSWa[ /q<__N file used: MSY.0003_Czerny-Turner_Mono_02_RT.lpd :# .<[ ,VCyG:dw 2. 结果:通过虚拟屏的扫描 Rtb7| 通过将光栅倾斜合适的角度以选择被探测的波长 (可通过光栅方程计算该角度)。 lhYe;b( 采用VirtualLab中的参数耦合功能连接波长和光栅的倾斜角度, %6t2ohO" UELy"z
R 通过该功能给定波长,可以自动设置合适的倾斜角。因此,如为了仿真全谱段,参数运行必须指定波长。 ]ro*G"-_1# d*jMZ%@uS
qCljo5Tq' animation: MSY.0003_Czerny-Turner_Mono_03_VIS_Scan.bms j<Bkj/ wCr(D>iM 3. 衍射效率的评估 hM;lp1l 为选择合适的仿真引擎,必须考虑孔径衍射效应的影响。 |_] Q$q[[% PMNjn9d
ox(j^x]NC 比较经典场追迹和几何场追迹+可知,由于两者的差别较小,可忽略衍射效应。采用更快速的GFT+引擎用于后续研究。 pk^K:Xs} file used: MSY.0003_Czerny-Turner_Mono_03_Diffraction_Effects.lpd o$#G0}yn /DK"QV!]s 4. 结果:衍射级次的重叠 &7`^i.fh) 因为光栅用于分离多谱段(如可见光),所以不同衍射级次可能发生重叠。 X.Rb-@ VirtualLab的光栅组件可以计算所有期望的衍射级次(包括利用傅里叶模态法计算衍射效率)。 e4!:c^? 0级衍射并不分散,但2级衍射相对于1级衍射表现出较大的发散角。 UaWl6 Y&Vu 通过光栅参数和光栅方程的计算可发现重叠为760nm(1级)和380nm(2级) i>D.!x 光栅方程: lBK}VU^ ;%<,IdhN ]~aF2LJ_q L;*ljZ^c {4G%:09~J 5. 结果:光谱分辨率 G_0(
|% >+JqA7K
n@C[@?D file used: MSY.0003_Czerny-Turner_Mono_06_Resolution.run tKuVQH~D oXb;w@: 6. 结果:分辨钠的双波段 M-1ngI0H; 应用所建立单色仪分辨钠的双波段特性。 EK;YiJ l8I /0`_
G&i!Hs 8zRP(+&W 设置的光谱仪可以分辨双波长。 9fhsIe
PmKeF} file used: MSY.0003_Czerny-Turner_Mono_07_Sodium.run np8gKVD \HKxh:F' 7. 总结 ,cB\ 模拟并分析了Czerny-Turner单色仪及并将其用于光谱研究中。 P{wF"vf 1. 仿真 TygW0b 1 以光线追迹对单色仪核校。 LcUh;=r}& 2. 研究 g;2?F[8Th 应用经典场追迹和几何场追迹+引擎对系统的性能进行研究。系统分析中包括采用傅里叶模态法进行光栅效率的严格分析。 \#Pfj&* 3. 应用 Pb1*\+ 应用真实的Czerny-Turner单色仪分辨了钠灯的双波长特性 hWD;jR 可以通过使用VirtualLab对复杂的光谱系统,比如Czerny-Turner进行详尽的研究。 swM*k;$q{ 扩展阅读 w8MG(Lq1" 1. 扩展阅读 I aGq]z 以下文件给出了在VirtualLab中如何设置测量系统的更多细节。 jN[`L%Qm \.-}adKg 开始视频 ldiD2
Q - 光路图介绍 )iYxt:(, - 参数运行介绍 {u#;?u=| - 参数优化介绍 ~]nSSD)\ 其他测量系统示例: CIb2J)qev - 马赫泽德干涉仪(MSY.0001) 1][4.}?F[ - 迈克尔逊干涉仪(MSY.0002) KwPOO{4]g ^Wt* VU&7P/\f% QQ:2987619807 @\f^0^G
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