四波混频
ay,E! G&H 四波混频是一种由三阶
光学非线性引起的非线性效应，如aχ(3)系数。如果至少两个不同的光频率分量在诸如
光纤的非线性介质中一起传播，则可能发生这种情况。
=)9@rV&~ 图1:通过四波混频产生新的频率成分。
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假设只有两个同向传播的输入频率成分ν1和ν2(与ν2>ν1)，就会发生差频折射率调制，从而产生两个额外的频率成分(图1)。实际上，产生了两个新的频率分量:ν3=ν1−(ν2−ν1)=2ν1−ν2和ν4=ν2+(ν2−ν1)=2ν2−ν1如图1所示。(或者，人们可以获得频率ν5=2ν1+ν2和ν6=ν1+2ν2，但是这并不常见，因为它很难相位匹配，例如在光纤中)此外，预先存在的波是频率ν3或者ν4可以被放大，也就是说，它经历了参量放大 [3].
&ZUV=q%g9n %#,EqN 简并和非简并四波混频
a'2^ kds by8~'? 在上面的解释中，假设四个不同的频率分量通过四波混频相互作用。这叫做非简并四波混频。然而，也存在简并四波混频的可能性，其中四个频率中的两个重合。例如，可以有单个泵浦波为相邻的频率分量(信号)提供放大。对于添加到信号波的每个
光子，两个光子从泵浦波中被带走，一个光子被放入闲频波，其频率在泵浦的另一侧。
J)leRR& 光纤中的四波混频与自相位调制和交叉相位调制有关:所有这些效应都源于相同的(克尔)非线性，不同之处仅在于所涉及的波的简并性。调制不稳定性也可以解释为四波混频的效果。
x)Ls(Xh+g v\:P _J 相位匹配
hIv8A_>@` ^E(:nxQ6s 由于四波混频是一个相位敏感过程(即，相互作用取决于所有
光束的相对相位)，因此只有满足相位匹配条件(受色散影响，但也受非线性相移影响)，其效应才能在较长距离上有效累积，例如在光纤中。
jsOid5bs 如果所涉及的频率彼此非常接近，或者如果色散曲线具有合适的形状，则近似给出相位匹配。在其他情况下，当存在强烈的相位失配时，四波混频被有效地抑制。
>|@ i8?|E 在块状介质中，相位匹配也可以通过使用光束之间的适当角度来实现。
PhOtSml 0 W6 U**ir. 四波混频的相关性
;}k9YlQrN /"%(i#<)xs 四波混频适用于各种不同的情况。例如:
Au-h#YV U%nLo[k 它可能涉及光纤放大器中的强
光谱展宽，例如纳秒脉冲。对于某些应用，这种效应变得非常强，然后被称为超连续谱产生。这里涉及到各种非线性效应，而四波混频在泵浦脉冲较长的情况下尤为重要。
*c6o#[l 5x:dhkW 通过四波混频的参量放大可以用于基于光纤的光参量放大器(opa)和振荡器(opo)。这里，频率ν1和ν2往往不谋而合。与基于χ(2)非线性介质的opo和opa相比，这种基于光纤的器件具有介于信号和闲频信号之间的泵浦频率。
rW(<[2 vg l4 +B s!i` 四波混频在光纤通信中可能具有重要的有害影响，特别是在波分复用(WDM)的情况下，它可能导致不同
波长信道之间的串扰和/或信道功率的不平衡。抑制这种情况的一种方法是避免等距的通道间距。
7; e$ sr -@EAL:kY 另一方面，四波混频可以在WDM电信
系统中用于波长信道转换。这里，输入信号与其他波长的连续波泵浦光一起被注入一段光纤(可能是高度非线性光纤)，这导致产生另一个光频率的输出信号——在泵浦频率上镜像的输入光频率。
M$0-!$RY yMoV|U6 四波混频适用于
激光光谱学，最常见的形式是相干反斯托克斯拉曼光谱学(汽车)，其中两个输入波产生具有稍高光学频率的检测信号。利用输入光束之间的可变时间延迟，还可以测量激发态寿命和退相率。
e7^B3FOx @ = M:RA 四波混频也可以用于相位共轭，全息的
成像和光学图像处理。
